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IV储氢气瓶聚合物内胆与金属连接器之间的粘附性增强

6月前浏览10775

摘要

     由于氢气燃料在清洁和可回收能源中的应用,氢气燃料罐制造的重要性是替代石油燃料的最重要问题之一。它们由两个主要部分组成:塑料内胆,作为氢气逃逸的屏障,以及碳纤维增强聚合物(CFRP)层以增强罐体。塑料内胆可以通过旋转成型或吹塑制造。在旋转成型中,金属凸台直接嵌入模具中,并在缠绕步骤之前粘附在聚合物上。然而,在吹塑中,金属凸台焊接到内胆聚合物上。通过比较这两种方法,旋转成型显示出更好的反馈,因为它具有组装凸台和内胆部分的能力,并且还可以同时制造该部件,没有焊接引起的缺陷。此外,通过有效的表面处理可以获得聚合物对金属的粘附能力的提高。因此,在这些方面,对粘附概念的良好了解可能是有用的。在这项工作中,提出了可应用于旋转成型的铝(金属)和中密度聚乙烯(内胆)的可能处理方法,并比较了它们的粘附行为。这些表面处理方法是阳极氧化火焰处理、用不同平均粒径的砂粒喷砂处理和用聚乙烯接枝(PEG)涂层(CEA 专利号 FR3035173)。尽管机械测试结果如此,发现喷砂处理(具有较高的粗糙度值)与 PEG 涂层相结合,在金属/聚合物界面处的粘附性比旋转成型中的其他可能方法表现出更高的粘附性。这些不同表面处理的微观结构证实了获得的机械结果。


关键词 聚合物-金属粘附 旋转成型 阳极氧化 喷砂处理


简介
      如今,氢气是最具战略意义的替代能源之一。由于其几乎有“无限”的来源,并且使用这种燃料不会产生温室气体,所以它是多年来最有用的燃料之一[1, 2]。因此,氢气的储存一直是具有挑战性的特征。氢气密度低(例如,1 千克氢气在室温下占据 11 立方米的空间)[3],这导致储存体积增加,从而导致氢气储存的发展。已经利用了多种储存氢气的方式,如聚合物/复合泡沫、液体储存罐和高压储存容器[4–6],但由于其在工业中的不同应用,技术倾向于增强和改进高压储存容器。高压储存容器有四种类型/代,如下[7, 8]:

 & 类型一:金属容器。

& 类型二:用纤维-树脂复合材料包裹的厚金属内胆环。

& 类型三:完全用纤维-树脂复合材料包裹的金属内胆。

& 类型四:完全用纤维-树脂复合材料包裹的聚合物内胆。  图1:IV型压力容器示意图


      这四种上述类型都可以储存氢气,但选择它们的差异是基于最终应用(例如成本、技术性能等)。类型一对于 H2 作为工业气体有用,而类型二在更高压力的情况下有用。类型三和类型四主要用于重量节省很重要的便携式应用,但它们要贵得多[9]。

                      图2  阳极氧化

                 图3 火焰处理

      

      最近,第四代(类型四),用于高压气态氢气储存,正在为大多数行业考虑,这导致在各种技术中有更多的改进考虑。关于类型四氢气压力容器的最新发展在不同方面显示出可接受的结果。由于这一代包括:

&
     聚合物的内层(作为阻挡氢气的作用)和碳纤维复合材料的外层(作为机械强度的作用)。
&
     金属底座,它集成到罐中,确保罐加载氢气。
     由于氢气的渗透性和存在于高压储存容器中的非常高的压力,关键要点之一是聚合物(内层)和金属底座之间的界面。        这导致成为氢气扩散最可能的位置。事实上,尽管在这一领域进行了研究,聚合物内胆和金属底座之间的界面仍然是高压容器的薄弱点。因此,在该界面处应用将聚合物粘附到金属的不同方法得到了发展,并且已经进行了许多研究以获得更好的粘附性能[10]。

                  图4 喷砂处理


制造内部聚合物衬里有两个常见程序:
&
通过应用聚合物粉末的旋转成型工艺。
&
挤出吹塑
      在旋转成型中,填充口可以直接嵌入模具中,并在缠绕步骤之前粘附在聚合物上。然而,在挤出过程中,金属凸台焊接到内胆聚合物上。通过比较这两种方法,旋转成型显示出更好的反馈,因为它具有组装凸台和内胆部分的能力,并同时制造该部件,没有焊接引起的缺陷。

      图 5 PEG 涂层处理的程序:a. 使用贴纸分离铝的适用表面,b. 用 PEG 粉末覆盖接触表面,c. 将样品在 200 摄氏度下加热 15 分钟。


      旋转成型是一种用于转化塑料材料的工艺,用于制造小或大尺寸的空心部件,甚至是双层壁部件。旋转成型的原理相对简单;然而,它允许制造复杂的部件。这两个优点是其成功的关键参数。第一个描述类似旋转成型设备的机器的专利建于 1935 年。1941 年由联合碳化物公司引入的塑溶胶(PVC)的推出,使旋转成型有了首次发展。1950 年聚乙烯的工业使用及其在 1960 年左右以微粉化形式的可用性,使其成为该工艺的理想材料。

               图6  滚塑过程
     然而,该工艺在很长一段时间内仍然处于边缘地位。事实上,它被认为是为小批量保留的,并且在可使用聚合物的选择上具有限制性(主要是聚乙烯)。然而,在过去的二十年里,新聚合物的合成以及工艺控制手段的进步,使得能够重新审视这一判断。因此,最近的发展导致设计师将此技术视为挤出吹塑的替代方案。总的来说,旋转成型过程有四个步骤:
&
     装载模具:模具通过聚合物粉末充电,然后关闭。此数量必须预先定义,以便获得具有所需厚度的形状。关闭后,模具开始在两个正交轴上以 2-40 转/分钟的速度旋转。
&
     加热:然后将旋转模具放置在烘箱中,在那里加热到聚合物粉末的熔化温度,然后开始熔化并逐渐采用模具的内部形式。旋转继续,直到材料相当分布,以便零件的厚度处于最可用的恒定值。热量通常由燃气燃烧器或燃料油提供,但也可以通过电阻或微波产生。
&
      冷却:随着双轴旋转的继续,模具被转移到冷却站。为了冷却模具和聚合物,将使用水、空气或两者的组合。冷却一直持续到聚合物凝固。
&
     脱模:冷却后,模具被转移到装载/卸载部分。模具打开,最终产品从模具中取出。一旦产品从模具中取出,模具就可以重新装载,并且循环可以重新开始。

     粘附取决于制造方法以及各层的化学性质以及各层之间的相对配置。这通常是通过使用粘合剂或挤出层压工艺来完成的。在旋转成型领域,聚合物和金属材料之间的粘附兴趣来自于以下两种情况:
&
      在过程结束时释放零件:在这种情况下,目标是避免两个可能阻碍轻松释放的零件之间的粘附。
&
     使用金属嵌件:在这种情况下,期望在聚合物和金属材料之间获得良好的粘附。

      有不同的粘附理论,即润湿(吸附)理论[11,12]、静电(接触充电)概念[13]、机械联锁理论[14,15]、化学结合原理[13]和扩散原理[16]。这些理论解释了两种材料之间粘附的不同现象。这些理论呈现了粘附的性质以及可能影响两种材料之间界面性能的参数。

            图 7 a. 模具配置;b. 剪切试验设置。
       

      所提出工作的目的是分析所有可能的表面处理,以考虑选择合适的处理或它们的混合的可能性。首先,确定了氢气储存罐的简单结构如图 1 所示。它包含四个主要部分:聚合物的内层、金属底座、复合部件和衬里/金属的接口。在这项工作中,将重点关注衬里/金属部分的接口。本文包括四个部分,包括本介绍。应用材料和各种表面处理的描述被呈现出来。然后,介绍了不同的物理化学和机械特性。最后,对结果进行了讨论,以便通过应用的特征测试看到每种处理的效果。


实验程序
材料

     储罐的衬里部分由聚合物和金属段制成。本研究中使用的聚合物粉末由位于英国的 Matrix polymer®提供,是密度为 0.93 克/立方厘米的中密度聚乙烯(MDPE)。MDPE 的熔化温度为 125.5°C。铝 6061-T6 杆被提供为具有外部半径 14 毫米、内部半径 6 毫米和高度 70 毫米的空心圆柱体,作为现有氢罐的凸台。

                           图8 对铝棒采用不同处理

表面处理的描述
火焰处理
      为了研究火焰处理的效果,使用丁烷气体火焰在约 1000°C 的温度下进行了火焰表面处理,距离火焰主反应区顶部到铝试样自由表面的距离为 5 厘米(图 2),在两个不同的时间(15 秒和 60 秒)。目的是观察火焰预处理对界面粘附的影响。由于第一次处理时间,选择的燃烧过程的平均速率为 14 毫米/秒。

阳极氧化过程
     阳极氧化程序影响铝凸台的表面腐蚀。为了进行这种处理,Restom®Aluor Decap DDM 2050Restom®AnodiLyte 6200 和钛板分别用作清洁剂、电解质和阴极(图 3)。铝(Al)部件首先在溶液中清洗 2 分钟并干燥。铝棒在硫酸(H2SO4)中浸泡 1 小时,电流为 1.3A,电位差为 3.17V。

喷砂处理
     基于图 4 所示的示意图,使用 OTMT 机器型号 OT10 进行喷砂处理。铝基板通过具有两种不同平均尺寸的 SiO2 颗粒进行喷砂处理,其中第一个网孔的平均直径为 400±30 微米,作为较大的网孔,第二个网孔的平均直径为 212±30 微米,作为较小的网孔。事实上,粗糙度是通过改变颗粒尺寸和喷砂时间来调节的,喷砂时间分别为 5 秒和 15 秒,而其他参数是固定的:喷砂距离为 5 厘米,气压为 7 巴,喷砂角度为 45°。


         表格1:MDPE和PEG的熔化和结晶温度。

      聚乙烯涂层通过以下方法沉积到铝基板上。在涂覆之前,样品用丙酮清洗。如图 5 所示,通过贴纸将聚合物和铝棒之间的接触表面分隔开。在这种方法中,样品在 200°C 下加热 20 分钟,然后放入 PEG 粉末浴中,通过转动使粉末覆盖样品。样品立即回到 200°C 的烘箱中放置 15 分钟。最后,通过去除贴纸,样品就可以准备进行旋转模塑了。


        图9. 旋转模塑过程中烘箱和聚合物的温度演变


样品制备:旋转模塑机

 

      一种实验室规模的旋转模塑机(LAB 40)(由 STP 制造的穿梭型)带有铝制圆柱模具,已被用于制造聚乙烯部件(如图 6 所示)。Datapaq® Tracker 遥测系统用于在加工周期中实时测量模具外壁、烘箱和内部空气的温度。在将聚合物粉末装入模具后,启动模具旋转速度和热循环。两个轴的模具旋转速度在加热和冷却过程中都是 9 和 7.5RPM。


表征方法

差示扫描量热法(DSC)测试

 

      为了确定熔化和结晶温度,使用了“TA Instruments Q10 V9.0 Build 275”的设备。样品从环境温度放入密封的铝胶囊中,以 2°C/min 的加热速率加热到 180°C,然后冷却到环境温度。

 

形貌

      扫描电子显微镜(SEM)(HITACHI 4800)、光学显微镜(OM)(ZEISS)和接触轮廓仪(VEECO)被用来获取表面的形貌信息。机械测试后失效表面的形貌通过 SEM 和 OM 仪器展示,以确定机械测试后的聚合物-金属联锁和微观结构。通过在特定接触力下横向移动金刚石触针来测量其垂直位移,使用接触轮廓仪检查铝表面的粗糙度。

           图10 a 部件的几何形状和 b 样品的横截面


图11. 不同火焰处理时间(15秒和60秒)和未处理样品的剪切曲线


机械测试
      为了分析衬垫/铝界面的机械行为,需要设计一个独特的装置来考虑机械行为。如图 7a 所示,使用了一个特别设计的模具来进行机械测试。为了进行剪切测试,在室温下以 2 毫米/分钟的应变速率使用了 INSTRON 5881 拉伸机(图 7b)。

结果与讨论
铝棒的宏观
视图
     在本研究中,对铝棒进行了不同的粘附处理。图 8 展示了铝棒在不同处理前后的情况,每种处理的效果将在以下部分进行解释。为了了解每种处理对界面的微观结构和机械性能的影响,未处理的铝棒也进行了表征。
DSC 分析
DSC 测量提供了结晶和熔化温度。根据 DSC 的结果(表 1),为旋转成型过程选择了优化参数。

    表 2 两种不同火焰时间及未处理样本的剪切结果” 。

旋转模塑过程

MDPE 在旋转模塑过程中的时间-温度

 

图 12. (a)未经过火焰处理的样品和(b)经过 60 秒火焰处理后的样品的横截面。


       考虑加热和冷却阶段期间不同步骤的温度演变如图 9 所示。它还表明了 MDPE 在相变过程中的行为。在这条曲线中,有几个阶段可以监测 MDPE 的物理状态变化,如下所示:

       在点 A(MDPE 的熔化温度),与内部模具表面接触的第一层聚合物颗粒达到 MDPE 的熔化温度,通过烧结转变为第一层熔融层。该部件在 B 点和 A 点之间形成。在 B 点和 C 点之间,熔融的聚合物越来越多地变得液体。在 C 点和 D 点之间,模具被放置在冷却站中,因此 MDPE 的温度下降。D 点对应于 MDPE 的结晶温度。在 D 点和 F 点之间,存在液固混合物。超出 F 点,材料完全固化,部件形成。

          图 13. 阳极氧化和未经处理的样品的剪切曲线

样品的最终形状

      氢气储罐在直径为 28 毫米、长度为 35 毫米的圆柱体表面与铝凸台接触。为了进行剪切测试,使用了一种创新的模具,将最终的部件切割成保持中间(10 厘米)结构(图 10a)。圆柱形接头的界面应考虑施加到该界面的剪切应力(图 10b)。样品的特定形状需要一个特殊的模板进行测试。可以注意到,凸台和衬垫之间的接触表面是凸台下半部分的外表面。

          表 3. 阳极氧化和未经处理的样品的剪切结果

不同粘附处理的分析

火焰处理

      火焰处理对 Al/MDPE 界面的粘附性的影响进行了分析,以提高界面的粘附性。火焰处理在两种不同时间(15 秒和 60 秒)的剪切结果如图 11 和表 2 所示。可以注意到,对于每种条件,进行了三次测试。

     火焰处理后的样品与未处理样品的剪切行为相比,火焰处理对 Al/MDPE 粘附性的最大剪切应力的影响很小。剪切应力(t)值从 1.6 变为 1.9MPa。然而,火焰处理后的剪切模量(G)从 2.44MPa 增加到 7.1MPa。这个问题可以在微观尺度上进行分析。为了证明这些结果,对经过 60 秒火焰处理和未经过火焰处理的样品的微观结构进行了比较(图 12)。可以观察到,经过 60 秒的燃烧后,铝的表面相对光滑,没有明显的粗糙度。

     图14:a MDPE 表面与阳极氧化铝接触,b 阳极氧化铝与 MDPE 接触。

      从图 11 可以看出,当火焰燃烧时间从 15 秒变为 60 秒时,最大剪切应力略有下降。这意味着火焰燃烧时间是粘附性的一个关键参数。随着火焰燃烧时间的增加,火焰对粘附性有负面影响。应该注意的是,经过火焰处理后,断裂时的应变会降低。

 阳极氧化过程

      阳极氧化是通过将铝浸入酸性电解质浴中来完成的。氧离子从电解质中释放出来,与正在阳极氧化的样品表面的铝原子结合。这可以被认为是一种化学处理。MDPE 和阳极氧化铝与未经处理的样品的剪切结果的比较如图 13 和表 3 所示。

      结果表明,阳极氧化过程使剪切应力增加了约三倍(从 1.6MPa 增加到 4.5MPa)。此外,剪切模量从 2.44MPa 增加到 6.48MPa。此后,最好观察一下经过剪切测试后的阳极氧化铝部分和 MDPE 表面的 SEM 显微照片(图 14)。

      如果这些表面仍然光滑且未改变,则意味着这两种材料没有特定的效果,在这种处理的应用中是不可取的。可以观察到,在铝表面上,发射的聚合物颗粒是可见的,例如小岛。

图15:二氧化硅颗粒的显微镜图像:a.较小的颗粒,b.较大的颗粒


喷砂处理

      两种不同平均颗粒尺寸的 SiO2(图 15)用于喷砂处理。第一个网孔的平均直径为 400 微米,作为较大的网孔,第二个网孔的平均直径为 212 微米,作为较小的网孔。选择了两个时间间隔(5 秒和 15 秒)。通过比较两种网格的剪切曲线(图 16 和表 4),可以注意到喷砂时间的增加会增加剪切强度。结果表明,SiO2颗粒尺寸的影响是显著的。可以注意到,对于两种应用的网格,剪切模量没有变化。对于喷砂处理的样品(15 秒,作为时间持续时间和较大的网格),与未处理的样品相比,剪切强度增加了超过 14 倍。此后,有必要分析这种显著效果。为此,进行了轮廓分析和 SEM 显微照片调查。

图16:喷砂和未处理样品的剪切曲线:a 较小的喷砂样品,b 较大的喷砂样品。

      图 17 显示了未经处理的铝棒和喷砂处理的样品(大网格 15 秒)的轮廓分析结果。轮廓测试的结果基于表面上峰值和谷值点的差异(Ra:算术粗糙度),公式如下:


其中 l 是基准长度,N 是基准长度上的点数,Z 是元素高度。Ra 的最小值表示表面更光滑。在未经处理的铝棒的情况下,机器计算出的值等于 0.72μm。对于喷砂处理的样品,算术粗糙度增加到 5.85μm。这些值总结在表 5 中。


  图 17. 未经处理和喷砂处理的样品(15 秒大网格)的接触轮廓曲线。


     接触喷砂铝的 MDPE 表面和接触 MDPE 的喷砂铝表面的 SEM 显微照片如图 18 所示。通过剪切应力测试可以清楚地看到聚合物分层的效果。喷砂操作完全去除了铝表面上的所有氧化铝,并使表面更加粗糙。这意味着熔融聚合物进一步渗透到铝表面并加强了两者之间的结合。因此,它们的粘附性显著增加。从图 18 可以看出,整个铝合金表面完全被聚合物覆盖。


             表 5. 粗糙度测量

图 18 与 MDPE 和 Al 之间具有最强结合的标本有关,这证明了两个表面之间的极好粘附性。这种效应可能是由于 MDPE 和 Al 之间的机械结合引起的

 

聚乙烯涂层处理

     聚乙烯(PEG)涂层沉积在喷砂后的铝上以提高粘附性。图 19 显示了未经处理的铝与 PEG 涂层处理的剪切行为的比较。从表 6 可以看出,在剪切强度和剪切变形方面,剪切性能得到了改善。这一结果是由于 PEG 的接枝反应。可以注意到,PEG 对 Al 的粘附性的增加可能是由于 PE 的接枝羧基与铝表面层的羟基之间形成氢键以及形成盐键。这证实了 PEG 和铝表面层之间的化学结合。

图 18:a 与喷砂铝接触的 MDPE 表面(聚合物分层),b 与 MDPE 接触的喷砂铝表面。


      如前所述,PEG 处理的应变值增加到约 65%。在微观尺度上,从图 20 可以观察到,存在大量的塑性变形。这证实了在这种情况下的韧性断裂。剪切行为分析


    图 19. PEG 涂层和未经处理的样品的


剪切曲线


       各种表面处理,如阳极氧化、火焰处理、不同平均砂粒尺寸的喷砂处理以及接枝聚乙烯(PEG)涂层,在剪切加载下进行了测试。剪切测试是检查 MDPE 和 Al 表面之间粘附性的最重要和最有效的方法之一,可以分析诸如 G、τmax 和 εmax 等重要参数。这些值(G、τmax 和 εmax)总结在图 21 中。


         表 6. PEG 涂层和未经处理的样品的剪切结果。


图 20. 与 PEG 涂层铝接触的 MDPE 表面的 SEM 显微照片。

     如图所示,PEG 涂层样品的最大剪切应力和剪切应变大于其他样品,更适合这种应用。阳极氧化样品也比未经处理的铝和火焰处理的样品稍好。结果证实了喷砂颗粒尺寸和时间的影响。可以注意到,机械处理(喷砂)的效果显著。这些性能可以通过 PEG 涂层得到改善。可以注意到,经过火焰处理、阳极氧化和喷砂处理后的剪切模量值相同。然而,这个值比 PEG 涂层处理要大。PEG 涂层的断裂应变与其他处理无法相比。

 

图 21. 各种处理后的剪切行为比较:a 剪切应力,b 剪切应变,c 剪切模量。


结论

     本文的主要目标是研究不同处理对提高 MDPE 与 Al 界面附着力的影响。该应用程序在氢气储罐的生产中。这些表面处理包括阳极氧化、火焰处理、不同平均粒径的喷砂处理以及聚乙烯(PEG)涂层。提出了一种创新的剪切测试来分析各种处理后的剪切行为。

      尽管剪切测试结果表明,与其他可能的方法相比,喷砂处理(具有较高的粗糙度值)与 PEG 涂层结合在金属/聚合物界面上表现出更高的粘附性。可以注意到,PEG 对 Al 的粘附性的增加可能是由于 PE 的接枝羧基与铝表面层的羟基之间形成氢键以及形成盐键。这证实了 PEG 和铝表面层之间的化学结合。本文来源;Enhancement of adhesion between the polymeric liner and the metallic connector of high-pressure hydrogen storage tank

来源:气瓶设计的小工程师
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首次发布时间:2024-05-11
最近编辑:6月前
气瓶设计的小攻城狮
硕士 从事IV储氢气瓶行业。
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高压条件下的氢气渗透及暴露聚乙烯的破坏-高压氢气装置用高分子材料的性能

摘要:为了阐明高压环境下储罐或软管内衬材料和密封剂用聚合物材料的物理性能对氢气渗透性的影响,以不同自由体积分数的模型材料,采用两种方法对五种聚乙烯进行了评价。在高达90MPa的实际压力下,使用了方便的非稳态测量热脱附分析(TDA)和稳态高压氢气渗透测试(HPHP)。发现TDA法评价试件在氢暴露后减压过程中断裂的局限性。在较高压力条件下,渗透系数随着扩散系数的减小而减小。测量静水环境下的比容结晶度结果表明,施加氢气压力的静水效应引起的自由体积收缩降低了扩散系数,导致渗透系数随着压力的升高而降低。关键词高压气封、气体渗透性、自由体积FCEV、储罐点胶软管介绍氢气的高效应用取决于确保高压氢气的储存、运输和填充的安全性,以保持能源效率并确保长期储存。燃料电池电动汽车(FCEV)乘用车的车载油箱由两部分组成:保持高压气体密封性能的内衬材料和保持车身强度的碳纤维增强聚合物(CFRP)。丰田MIRAI的车载油箱采用采用聚酰胺(PA)6[聚酰胺6]内衬材料宇部尼龙1218IU的TYPE-IV油箱[1]。即使从目前的4-2倍耐压能力放宽规定,在要求车载储罐减重的情况下,铝内衬材料的疲劳退化也会限制强度。由铝内衬组成的TYPE-III储罐的重量可能不会像TYPE-IV储罐那样减轻那么多[2]。事实上,相信未来带有塑料内衬的TYPE-IV车载储罐将得到更广泛的采用。加氢站(HRS)使用带有聚酰胺内衬的柔性氢气分配软管,并使用各种橡胶和树脂在流量调节器、截止阀、垫圈和O形圈中进行氢密封。由于这些聚合物材料直接暴露于高压氢气,因此需要一定的阻隔性能阈值。GTR13国际标准要求TYPE-IV储罐在70MPa和55°C下的氢气渗透率小于46Ncm3h−1dm−3[3]。在87.5MPa下小于500Ncm3h−1m−1[4]。据S.Castagnet、JCGrandidier等人介绍,IV型储罐中会出现一种被称为“屈曲塌陷”的现象,即CFRP材料与内衬材料之间气体积聚在减压和温度影响下导致的破裂。这种现象已使用独立开发的数值模型进行了评估[5]。阐明衬里、粘合层和CFRP的氢气渗透性和气体溶解度至关重要,并且还报道了气体解吸作为原因的详细研究[6]。为了开发具有足够性能的聚合物材料作为下一代衬里材料或密封材料的实际应用,重要的是通过了解施加的高压对气体渗透、扩散和溶解度系数(气体渗透量)的影响。高压气体条件下影响这些参数的现象的物理机制。高压气体条件下的透气性已经在储罐等装置中进行了评估,但由于测量困难,评估材料的示例[14]受到限制。关于使用板样本的材料的报道很少,例如S.Castagnet,J.-C.的报道。格兰迪迪尔[5]。其中一个例子是,Zhang等人研究了具有层状无机成分(LIC)的聚酰胺6(PA6)板样品在不同温度和压力(65MPa或更低)下的氢气渗透性,他们报道了气体阻隔无机填料的“迷宫效应”改善了性能[15]。气体渗透率可以使用渗透到材料中的气体的溶解度系数以及材料的扩散系数来指定[16,17]。必须限制这两个参数才能了解气体密封性能。Stern等人分析了气体压力对渗透率的影响。对于高达54.4atm(5.5MPa)的无机气体,例如氢烯烃和氟烯烃基有机气体,并讨论了自由体积和气体溶解之间的关系[18]。内藤等人。考虑气体分子大小和溶解度对扩散的影响,提出将渗透率的压力依赖性划分为与静水压力和浓度相关的两个因素,并给出了大约80atm(8MPa)下的实验结果[19]。然而,目前还没有关于罐体材料和密封剂暴露在90MPa左右更高压力的报道,这个压力比之前的实验大了近十倍。应考虑高压环境下影响透气性的因素,例如材料溶解引起的塑化以及结晶度变化的影响。我们报道了两种测量气体渗透率、扩散率和溶解度(渗透到材料中的气体量)的方法。一种方法是相对简单的热脱附分析(TDA)测量,其中将样品暴露在氢气暴露室中的高压气体中,气体渗透到样品中,并观察样品各个方向的氢消除行为。非稳态,可以推断渗透气体的量。使用该方法报告了渗透到橡胶材料[[20]、[21]、[22]]和树脂[23]中的气体量。另一种方法是通过修改Barrer报道的渗透测试方法而开发的高压氢气渗透测试(HPHP)。该方法已通过ISO15105–1(JIS-K7126)[24]标准化,以便能够在高压稳态条件下进行测量[23],该系统提供了一种渗透测试方法,能够准确、清晰地确定渗透面积和距离,防止样本和密封机构因施加的高压而变形。它可以使用盘状板样品测量高达100MPa的高压气体渗透系数。该方法的优点是,即使瞬时施加目标高压气体,也不会发生泄漏或密封结构变形,并且可以通过确定延迟时间来获得扩散系数;由此,可以计算出溶解度系数。本文采用该方法在高达90MPa(13,000psi)的高压气体环境(即高于实际充氢压力87.5MPa)下评估了聚合物材料的透气性,以及压力对聚合物材料透气性的影响。首次讨论了渗透性能。在结晶聚合物中,聚乙烯结构简单,可以消除氢键效应,且具有不同的自由体积分数和广泛的结晶度,因此被选为研究的最佳模型材料。试件以高密度聚乙烯(HDPE)为IV型储罐内衬材料,中密度聚乙烯[PE80](MDPE)、高密度聚乙烯[PE100](HDPE(PE100))为燃气管道材料,超高分子选择高分子量聚乙烯(UHMWPE)作为工程塑料,线性低密度聚乙烯(LLDPE)和低密度聚乙烯(LDPE)作为通用塑料进行研究。将稳态条件下HPHP方法获得的渗透氢量和渗透系数与非稳态条件下热脱附分析(TDA)获得的数据进行比较。由于TDA法会受到氢暴露造成破坏的影响,因此我们重点关注破坏的定量值,并描述了TDA法的适用范围。将讨论通过HPHP方法获得的稳态下的气体渗透、扩散和溶解度系数(气体渗透量)对施加压力的静水效应的影响。还考虑了测量条件下测试样品的密度和结晶度变化。还将讨论造成破坏的气体渗透量以及破坏的程度。实验性的样品我们的实验中使用了五种聚乙烯[JapanPolychemCorporation和MitsubishiChemicalAdvancedMaterials]。根据JISK6922-2采用热压法制备尺寸为150mm×150mm×4mm或100mm×100mm×4mm的板状样品:成型温度=180°C,平均冷却速率=15°C/min,成型压力=5MPa,加压时间=5min。制备完成后,通过MC加工去除每个板样品的皮层,形成表面粗糙度为1.5mm和2mm的板。使用光弹性评价来确认板材没有变形。从板上切下Φ13mm×2mm和Φ27mm×1.5mm的圆盘试样。HPHP试验采用Φ27mm试件,其他试验采用Φ13mm试件。标准聚乙烯测试样品的详细信息如表1所示。使用高温GPC测定聚乙烯的分子量并转化为PSt标准品。使用1HNMR测定支化度,根据阿基米德法测定密度,并通过广角X射线测量测定结晶度(DOC)。表格1聚乙烯测试样品高压氢气暴露使用九州大学的高压氢暴露室{HPC-II}[KOUATSUSYSTEMCO.,LTD]对测试样品进行暴露。曝光采用内部尺寸为Φ90×230mm的Inconel腔室,并使用铝块减小腔室内的死体积,以提高初始加压速度并抑制减压过程中的温度波动。将容纳试样的室内部用1MPa的氮气置换3次。使用AGT-62/152H压缩机[Haskel]将氢气压力增加至目标压力。环境温度控制在30℃。与氢气接触24小时后,打开阀门,释放室内的氢气。由于减压后为了确保安全,需要进行3次1MPa氮气置换,因此每次测量开始大约需要10分钟。销毁判定为了评估氢暴露后样品的破坏情况,进行了光透射法和X射线计算机断层扫描(X-CT)观察。当减压后氢气完全消除且破坏达到稳定状态时进行测量。光传输方式与IJHE44(2019)23,303类似,使用从盘状样品下表面引入的可见光的消光量来量化破坏[13]。破坏的评价是基于入射可见光被内部破坏散射的现象。使用配备LED光源的CCD型显微镜{VHX-5000}[KEYENCEJapan]来获得透射光图像。将曝光后的样本植入黑色橡胶片上钻的13mm孔中,以遮盖分析目标以外的区域,并用LED光源拍摄透射图像。使用ImageJ在样本中心5.5mm半径范围内进行图像处理。获得96dpi尺度上每个网格点的RGB[红(R)、绿(G)和蓝(B)]8位(256色度)的亮度值,以及平均值(除以3)被视为亮度(BR)值。破坏测定值根据式(2)-(1)所示方法定义:其中EXTr是破坏性定量,BRAF是暴露前BR值,BRBF是氢暴露后BR值。EXTr的范围为0到1,其中0代表与未曝光样本相同的条件,1代表没有光透过的条件。另外,每个像素的EXTr颜色映射被显示为EXTr分布图。X射线计算机断层扫描(X-CT)X-CT使用具有以下规格的ZeissXradia410Versa进行:镜头,0.4–40倍(每个体素7.5–0.3μm);电源强度,电压40kV/功率10W;分箱,1;旋转俯仰角,0.11–0.06度数据分析使用以下软件:reconstruction、Reconstructor;查看软件,XM3D查看器;分析软件,Dragonflypro。气体渗透率和渗透系数的测量热脱附分析(TDA)先前报道的TDA方法[20]、[23]应用于高压环境。该方法的基本概念如图1所示。使用J-SCIENCELABCo.,Ltd.制造的TDA系统。它包括加热电炉(GTFe20A)、气体采样器(GSL-789AII)和气相色谱仪(GC7000)。图1TDA方法的简历。步骤1:将Φ13mm×2mm的样品在高压暴露容器中暴露于氢气中。步骤2:减压后,将样品保存在30℃的炉子中,测量脱氢24小时。随后,将炉子加热至+175°C(100°C/小时)以消除剩余的氢气。步骤3:对每个时间点剩余的氢气进行积分。步骤4:省略第一个时间点的值后,用扩散方程拟合值以外推零时间点的值。该图描绘了暴露于90MPa氢气的HDPE的测量示例。步骤2(b)中显示的“氦气”和“真空”是评估减压后储存条件影响的值。“氦气”和“真空”是在氦气环境条件或真空条件下减压后保存15分钟,在氩气环境下减压后保存60分钟。在研究条件下,将Φ13mm×2mm圆盘样品暴露在HPC-II的氢气中(图1STEP-1)。减压后,将样品从氢气暴露室中取出,立即放入30℃的电炉中(图1STEP-2(a))。4kpa(G)氩气以每分钟50cm3的速率在烘箱中流动。样品中解吸的气体由氩气输送,每隔5min引入带有分子筛柱的气相色谱单元;这是使用TCD检测器进行量化的。氩气环境中释放的氢气量由图1STEP-2(b)中标记为“Argon”的黑点表示。24小时后,将试样以100℃/小时的速率加热至175℃,残余氢气完全消除。为了进行比较,通过TG-MS将未暴露的样品单独加热至175℃,并确认没有氢气从样品中解吸,并且没有检测到分解气体。在图1的STEP-2(b)中,评估了减压后放置测试样本的环境的影响,并列出了结果以供说明。在氩气环境中测得的消除量等于样品在氦气环境或真空中暴露于氢气后1小时的TDA测量值。这表明样品中的氢消除行为是速率限制的,并且剩余氢的量是扩散控制的,因此以下扩散方程(方程(2)-(2))是适用的。通过对氩气环境中每次测量的消除量进行积分,可以确定剩余的氢量(图1STEP-3)。将渗入的氢气量和扩散系数视为未知数,根据式(2)~(2)所示的扩散方程,拟合初始时刻的初始氢气含量和扩散系数即可确定(图1STEP-4):高压氢气渗透测试(HPHP)方法HPHP是使用我们开发的高压气体渗透池设备[KOUATSUSYSTEMCO.,LTDSaitamaJapan]进行的[23]。将Φ27mm的圆盘试样夹在烧结金属过滤器之间,置于高压室中进行差压传输测试。高压电池和储存目标压力氢气的缓冲罐与截止阀连接。电池和缓冲罐的内部都保持在30°C,测试开始时阀门打开,此时氢气立即施加到样品的一侧。将施加到测试片一侧的氢气压力保持恒定,并使用气相色谱法测量透过测试片的氢气量随时间的变化,以制备积分透射曲线。测量达到稳定状态后单位时间渗透的氢气量,并利用式(2)和(3)确定渗透系数:静压环境下比容测量(水银PVT测试)使用GNOMIXPVT装置(HTTechnology,Inc.)以汞作为加压介质,通过全路静水膨胀法测量高压下的比体积(密度的倒数)。使用以下实验设置:压力范围=10–100MPa或更大(以1MPa增量施加压力);样本量=2g(0.5cm或更多)。使用30℃下测量的值,并在高压环境下测定比容。静水环境高阶结构分析使用带有金刚石窗和广角X射线的高压室。WAXD测量在室温下使用D8DISCOVER装置(BrukerCorporation)进行,该装置配备带有铜靶(CuKα,λ=0.15418nm;I-μXCu)的X射线源和二维(2D)位置敏感比例计数器(VÅNTEC-500)。铜靶X射线管在50kV和1mA下使用。在距离柜台上的样品10cm处以透射模式收集散射强度。将样品固定在带有金刚石窗的高压室(东洋高压有限公司)中,并用手动泵[Syn有限公司]用水加压至10、30、50、70和90的静水压力MPa,逐步进行。X射线曝光时间设置为30分钟。从每个样品的二维原始数据中减去在等效压力下观察到的水背景。然后,通过对方位角进行平均,将2D图案转换为一维图案,并以0.02°的步长间隔从1°到29°(2θ)进行收集。然后,使用TOPAS软件处理WAXS强度分布。使用伪Voigt函数来拟合结晶峰和非晶形轮廓。DOC是使用结晶相峰面积与结晶峰和非晶形轮廓面积之和的比率计算的,使用方程(2)-(7):结果与讨论通过TDA测量的氢渗透量和扩散系数采用TDA方法评估了穿透氢含量和相应扩散系数的暴露压力依赖性,其结果如图2所示(测试结果的详细值列于附录表A-1和表A-2)。图2.聚乙烯在30°C下暴露于10–90MPa氢气24小时的TDA数据(a)压力高达90MPa时渗透氢含量的可靠性(b)压力高达90MPa时扩散系数的可靠性。随着暴露压力的增加,渗透的氢含量趋于增加。然而,LDPE和UHMWPE的含量在70MPa时表现出最大的值,而在90MPa时的值较低。还证实,当施加90MPa的压力时,LLDPE的渗透氢含量急剧增加。HDPE、HDPE(PE100)和MDPE观察到比例增加行为,大约为样品重量的0.1%(1000ppm)氢气在90MPa压力下渗透。比较三种样品在各压力下的氢含量,发现HDPE中的氢含量略低。随着暴露压力变高,LDPE和UHMWPE的扩散系数在施加30MPa时呈现最低值,并随着压力的增加而变高。虽然LLDPE和MDPE在低于70MPa时未观察到变化,但在90MPa时扩散系数有所增加。HDPE和HDPE(PE100)不受暴露压力的影响。图3.Φ13mmx2mm圆盘状LDPE样品在30℃、90MPa氢气中暴露24小时的X-CT评估,透镜放大倍数(a)×0.4(7.5米/体素),(b)×20(0.50米/体素),(c)×40(0.58米/体素)。LDPE的X-CT观察结果图3显示了除了TDA测量之外,在90MPa下暴露于氢气的LDPE的X-CT评估。黑色区域表示空白区域,表明在氢暴露后样品内部产生了许多空隙和裂纹(气泡破裂)。经确认,这些空隙和裂纹是由氢暴露后减压后渗透的氢产生的。它们是由塑性变形产生的,即使在氢被完全消除后仍然以裂纹形式存在。从总图(a-1)可以看出,裂纹经常产生在试件厚度方向的中心区域。(a-1)和(a-2)对比可知,产生了许多平行于表面(图中X、Z轴)的裂纹。根据中心部分(b)和(c)的放大测量确定,最大的裂纹宽度为数十微米,长度为数千微米。还观察到大量宽度约为1μm的小裂纹。破坏的定量评估使用光透射法定量评估在与TDA测量相同的条件下暴露的样品的破坏情况(图4(a))。通过X-CT观察暴露于氢气的样品中出现大于或等于光波长的空隙和裂纹。当入射可见光被因暴露于氢气而变白的样品中的空隙裂纹所分散时,其亮度消失。灭绝百分比以破坏量EXTr表示,其范围从0到1,值越小表示破坏越小。值越接近1,表明光的消光程度越大,表明破坏程度越严重。EXTr映射到Φ13mm圆盘如图4-(b)所示。图4.聚乙烯树脂在30℃下暴露于10-90MPa氢气24小时的破坏程度评价。(a)透射光图像采集系统示意图。(b)Φ13mm×2mm圆盘状样品的EXTr图(8位,96dpi)(c)EXTr平均值对高达90MPa压力的依赖性。当施加90MPa的压力时,LDPE、LLDPE、MDPE和UHMWPE观察到显着变化,HDPE也观察到一些变化。即使在90MPa的氢气暴露下,HDPE(PE100)也没有表现出任何变化。广角X射线测量表明减压后样品的结晶度没有发生变化。这证实了亮度的变化不受DOC的影响。此前有报道称,长时间暴露于高压氢气不会导致初级结构变化[11]、[12]。因此,在表面中观察到的亮度的显着不均匀性可能表示由空隙引起的散射现象。在50MPa时,没有出现不均匀现象,并且观察到亮度值有较大的下降,表明破坏严重。在50MPa的LLDPE中观察到类似大理石的图案;这被怀疑是由于成型过程中树脂流动的影响造成的。每个区域的亮度平均值如图4-(c)所示,作为曝光压力的函数。测试结果的详细数值列于附录表A-3中。定量评价表明LDPE的破坏最大,在50MPa以上的压力下大于0.4。LLDPE和MDPE也随着压力的增加而表现出更大的破坏。在30MPa以上的UHMWPE中观察到破坏,并且表明破坏程度遵循LDPE>UHMWPE>LLDPE>MDPE的顺序。尽管HDPE在90MPa下观察到破坏,但被认为非常轻微(0.1)。样品的DOC越高,发生的破坏越少。事实上,人们认为破坏现象在非晶截面中最为普遍。在高密度样品中,HDPE(PE100)中的破坏比HDPE中的破坏要小。事实上,在90MPa(发生最多破坏的压力)下,HDPE(PE100)的DOC略低于HDPE。HDPE(PE100)是一种分子量和分布可控的材料;这些是有关裂纹萌生和扩展的重要参数。它的优点是:通过增加高分子量,可以高效地抵抗长期静水压和应力开裂;通过保持一定量的低分子量部分,可以有效地提高抗冲击性和柔韧性。此外,HDPE(PE100)通过增加连接分子来防止晶体结构之间的开裂,从而提高其抗长期静水压和应力开裂的能力。它还可以通过增加其连接分子量来抵抗结晶片层相之间的缓慢裂纹增长[[25]、[26]、[27]、[28]、[29]]、[30]。该论文的共同作者之一小野报道了高压(15MPa)氢气下橡胶材料的内损伤演化过程,即空洞和裂纹的出现和生长[31]。HDPE(PE100)被认为很难引起这些现象,并且可能对氢破坏有很强的抵抗力。关于聚乙烯分子结构对抗破坏性的贡献的研究将单独报道。图5、高压氢气渗透测试(HPHP)的结果:施加压力对各值的影响(a)渗透氢气量,(b)渗透性,(c)扩散,(d)溶解度。测量条件:30℃时高低透射侧面积为211mm2。渗透量是指透过厚度为1.5mm的Φ16mm聚乙烯的标准状态气体量。我们对所有样品(包括LDPE等软质材料)都获得了高达90MPa的稳定结果。尽管HDPE的测量值之前已报道过,但此处包含它是为了进行相对评估。LDPE显示出最高的气体渗透性,在90MPa下的气体渗透性大约是HDPE(PE100)的2.5倍。同一渗透面积的气体渗透量随压力的增加而增加,压力作为推动力;然而,该比率的增加随着压力变高而减小。渗透系数随着压力的增加而降低。如果不存在压力依赖性,则由压力归一化的渗透系数应该是不变的。因此,较高的压力条件对应于较小的值的事实表明,当施加的压力增加时,抑制效果影响渗透。Naito评估了LDPE的透气性高达80atm(8MPa),并报告称其几乎不变[19]。本文提出的结果表明,通过测量较高的压力条件,渗透率发生了更明显的变化。HPHP证明了在高压环境下可以确保阻隔性能,因为随着压力的增加,气体渗透系数的增加受到抑制。高压环境下扩散系数也降低,LDPE的降低量大于HDPE,DOC的顺序包括其他物种。由于渗透行为归因于“溶液扩散机制”,渗透系数的降低主要归因于伴随压力增加的扩散的减少。根据方程。(3)和(4),根据溶解度系数,渗透的氢量确定如下:渗透量是指透过厚度为1.5mm的Φ16mm聚乙烯的标准状态气体量。我们对所有样品(包括LDPE等软质材料)都获得了高达90MPa的稳定结果。尽管HDPE的测量值之前已报道过,但此处包含它是为了进行相对评估。LDPE显示出最高的气体渗透性,在90MPa下的气体渗透性大约是HDPE(PE100)的2.5倍。同一渗透面积的气体渗透量随压力的增加而增加,压力作为推动力;然而,该比率的增加随着压力变高而减小。渗透系数随着压力的增加而降低。如果不存在压力依赖性,则由压力归一化的渗透系数应该是不变的。因此,较高的压力条件对应于较小的值的事实表明,当施加的压力增加时,抑制效果影响渗透。Naito评估了LDPE的透气性高达80atm(8MPa),并报告称其几乎不变[19]。本文提出的结果表明,通过测量较高的压力条件,渗透率发生了更明显的变化。HPHP证明了在高压环境下可以确保阻隔性能,因为随着压力的增加,气体渗透系数的增加受到抑制。高压环境下扩散系数也降低,LDPE的降低量大于HDPE,DOC的顺序包括其他物种。由于渗透行为归因于“溶液扩散机制”,渗透系数的降低主要归因于伴随压力增加的扩散的减少。根据方程。(3)和(4),根据溶解度系数,渗透的氢量确定如下:图6.高压氢气渗透测试(HPHP)与TDA方法的相关性(a)渗透的氢气量(b)渗透性。图中的数字表示暴露压力ex.①=10MPa、⑨=90MPa括号内的数字表示破坏的定量值。由于测量对象相同,测量值应符合黑线。即使在90MPa下,白色标记的HDPE、绿色标记的HDPE(PE100)和棕色标记的MDPE在两种测量方法中也是相同的。UHMWPE、LDPE、LLDPE在压力大于50MPa时明显偏离此比例。破坏值大于0.2的状态下的样品中的氢气量在TDA测量和高压气体渗透测试中没有表现出相同的值。图6-(b)显示了渗透系数的相关性。TDA的渗透系数是根据溶解度系数和扩散系数的乘积获得的,扩散系数是根据氢含量确定的,假设可以采用“溶液扩散机制”。因此,LUHMW、LDPE、LLDPE不相关。为了解释这些现象的原因,图7显示了丁腈橡胶(NBR)样品中渗透氢含量的TDA测量示例[32],其中在分析过程中发现了破坏。图7.在TDA测量和安装过程中,未填充的NBR样品在30°C下暴露于90MPa氢气24小时(有或没有气泡的样品)中剩余氢含量的变化。减压后约2小时,NBR橡胶样品内部出现气泡破坏。显示了样品的TDA曲线及其拟合结果,以及未破坏的同一样品的数据。通过外推未破坏的样品的剩余氢含量分布而获得的渗透氢气量为2000wt·ppm。破坏样本中的值是不同的。破坏前、减压后2小时的外推值高于未破坏的样本(2250wt·ppm),而破坏后的值较低(1569wt·ppm)。在表现出破坏的样品中,通过破坏形成的路径加速消除,并且样品中残留的氢量减少,使得从破坏发生后的分布图外推的值变小。在破坏之前,应消除的氢气残留在样品中并形成气泡,导致外推值增加。如图3所示,LDPE的内部由于暴露于氢而被破坏。将样品从氢气暴露室中取出后,会产生裂纹作为气体消除的路径,直到样品放置在TDA中。因此,大量的氢被消除,并且外推值变得比未发生破坏的样品小。根据测量过程中快速解吸产生的大扩散系数推断出的氢量表明,与未发生破坏的样品相比,发生了更多的氢渗透。因此建议,TDA法测定的数据只有在以下条件下才是可靠的:①破坏定量值小于约0.2时;②在评价压力依赖性时,氢气量与压力保持良好的相关性,且在压力升高过程中未观察到反转现象。判断TDA方法仅适用于分析满足这两个条件的标本。无论破坏程度如何,使用TDA方法时,渗透系数估计都较大。TDA方法评估一旦通过减压去除静水压力,在高压氢稳态下样品中渗透氢的消除行为。由于有助于气体扩散的自由体积未被压缩,因此通过该自由体积的扩散被加速,并且扩散系数变得比在高压稳态导致自由体积收缩的HPHP方法中更大。因此,当使用TDA方法时,由扩散系数和溶解度系数的乘积表示的渗透系数被估计为较大的值。高压环境下聚乙烯的氢气渗透特性高压氢气渗透试验中压缩效果分析图8-(a)显示了HPHP的结果与在大气压下测量的比体积(密度的倒数)的关系。PVT测试结果的详细数值列于附录表A-7中。图8.聚乙烯高压气体环境下的氢气渗透特性(渗透系数/扩散系数/溶解系数)。(a)与大气压环境下比容的关系(b)与汞PVT测定的高压环境下比容的关系(c)与自由体积分数的关系。对于每种类型的材料,渗透系数和扩散系数都随着比容的增加而增加;溶解度系数也略有增加。然而,在较高的测试压力下,系数变低,并且并非所有数据都与比容表现出良好的相关性。图8-(b)显示了通过PVT测试获得的从静压条件到高压氢气环境中的比容的转换。每个系数都与比容的变化表现出良好的一致性。将各系数的变化比例与比容的变化进行比较时,渗透系数和扩散系数变得更接近,溶解度系数的变化变得更小。这证实渗透率的变化主要受扩散控制。利用原子团贡献法[33]获得的占据体积值,从式(1)中获得自由体积分数。(3)~(6)如下:与计算出的自由体积分数的倒数的关系如图8-(c)所示。自由体积分数的倒数与各系数表现出良好的相关性,相关系数为9.69。当系统内部受扩散控制时,自由体积的倒数与气体渗透率之间存在相关性。气体渗透率根据自由体积分数的倒数来组织[34]。这是基于Cohen等人的模型。和藤田的自由体积理论。科恩提出,液体分子可以迁移到的相邻最小空间的出现概率可以使用方程(1)来表示。(3)~(6)如下:藤田确定了方程。(3)–(6)可适用于渗透剂在聚合物中的扩散,并提出了方程。(3)–(6)以Vf为自由体积分数[35]:高压氢气环境下的聚乙烯,由于压力的作用,自由体积变小,导致块体体积收缩;这被观察为特定的体积变化。据了解,在100MPa下晶体的体积收缩率小于1%[36]。当前测量区域中的晶体体积收缩小到可以忽略不计,因此仅考虑自由体积的收缩。图8-(b)显示渗透是通过扩散控制的。即使在高压条件下,渗透系数的对数图和FFV的倒数也表现出良好的一致性。这些发现表明,高压氢气渗透由于所施加的氢气的流体静力效应而导致自由体积收缩,从而降低扩散系数。因此,较高的压力条件需要较小的渗透系数。换句话说,在高达90MPa的高压氢气环境中,无论PE的类型如何,渗透行为都可以从静水效应的角度来讨论,表明塑化效果没有进展。因此,如果使用图8-(b)所示的方程获得聚乙烯的静压比容,则可以计算出高达90MPa的聚乙烯的气体渗透率和扩散系数。考虑高压氢试验期间结晶度的分析使用原位红外光谱,我们确定聚乙烯的结晶度在高压氢气环境中增加。还发现减压到大气压可以恢复原来的结晶度[37]。这种结晶度的变化是在高压条件下测量的。假设静水压力和氢压力的影响相同,通过测量WAXD,以水作为加压介质,在带有金刚石窗的室中观察样品,分析静水条件下结晶度值的变化。假设它是具有晶体和非晶区域的理想双层系统,对样品进行评估。与非晶相的峰强度相比,观察到来自结晶相的21°和24°的峰的增强。因此认为结晶度水平随着压力而略微增加。详细值列于附录表A-8中。Ito等人。证实了在数百MPa的静水压力下非晶区的晶体转变[36]。考虑到测量方法的差异,我们认为我们观察到的行为与他们的观察相似。高压条件下聚乙烯中无定形区域的体积分数使用方程式确定。(3)-(6)。图9显示了非晶区的体积分数与溶解度系数之间的关系。图9.高压气体环境下样品中渗透的氢气量。非晶区的体积分数与溶解度系数之间存在正相关关系。已证实,即使在高达90MPa的高压氢气环境下,也不会发生氢渗透到结晶区。因此,观察到渗透系数随压力增加而降低的原因是,由于自由体积的减少和晶体密度的轻微增加,气体扩散率和溶解度均降低,并且扩散降低主要作为主导因素起作用。氢渗透量与破坏的关系研究了不同类型聚乙烯之间破坏行为差异的原因。根据式(3)~(6)的结果,分析氢渗透到非晶区引起的破坏,并由式(3)~(7)确定非晶区的溶解度系数:非晶区溶解度系数与破坏值的关系如图10(a)所示,氢渗透量与破坏值的关系如图10(b)所示。这表明破坏随着氢渗透的增加而增加,但这种趋势在测试材料之间有所不同。图10渗入的氢对破坏的影响(a)总渗入的氢量之间的关系(b)氢进入非晶相的断裂测定从图9可以确认,无论非晶区的渗透氢量的多少,试验材料的破坏程度都遵循LDPE>LLDPE>UHMWPE的顺序。而且,HDPE的破坏程度略大于HDPE(PE100)。尽管PE的破坏程度很大程度上与渗透的氢量有关,但并不总是大量的氢渗透到所有可能发生破坏的PE中。还建议除了渗入的氢量之外的其他因素,例如非晶相的强度,可能会产生影响,并且应该在未来的工作中进行评估。结论在施加高压氢气后评价不同结晶度聚乙烯的渗透特性。该评估是通过我们之前开发的HPHP方法进行的,该方法可以评估高压氢气稳态条件下的渗透性。为了确定在非稳态下评估材料的TDA方法的可靠性,对氢暴露后的破坏进行定量分析,并评估非稳态和稳态下的相对透气率。获得了以下结果:1.暴露于高压氢气中的聚乙烯在暴露压力较高时遭受更多破坏,并且结晶度较小的材料的破坏更为严重。HDPE(PE100)在所有测试材料中受到的损坏最小,这一事实证明了束缚分子有助于抑制破坏;因此,破坏主要归因于非晶区。2.对在非稳态下进行评价的TDA法和可进行稳态评价的HPHP法这两种方法进行了比较。我们的结果阐明了当破坏定量值为0.2或更大时,应用TDA方法准确评估渗透氢含量的不足。由于破坏和静水压力的影响无法明确,扩散系数的准确性无法保证,因此使用TDA方法时估计的渗透系数往往大于其真实值。当需要精确的渗透系数时,发现HPHP方法更可取。3.氢气渗透率随着氢气压力的增加而增加,但随着压力的增加增加幅度减慢。渗透性、扩散性和溶解度系数与高压环境中的比容相关。施加氢气后自由体积的压缩作用降低了气体扩散,并且在高压环境下渗透系数也降低了。结晶度测量表明气体在高压条件下渗透到非晶区。4.渗透气体的量影响稳态破坏程度,但所用材料的类型也极大地影响破坏程度。本文来源:Hydrogenpermeationunderhighpressureconditionsandthedestructionofexposedpolyethylene-propertyofpolymericmaterialsforhigh-pressurehydrogendevices(2)-来源:气瓶设计的小工程师

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