RP Fiber Power 无源光纤之玻璃光纤
任何光纤的基本功能都是引导光，即充当介质波导。引导从光纤端面注入的光在光纤中的传输。这里，我们仅对玻璃光纤作出解释，但其实塑料光纤工作原理也是一样的。
原则上，引导光线最简单的方法是使用均匀的玻璃棒。(如果它足够薄，它也可以被弯曲到某种程度。)光通过内部发生全反射来传输。由于内部折射率大，它适用于相当大范围的输入光束角度，原则上无任何功率损失。
图1:光在均匀光纤中发生全反射。注意，仅有部分反射发生在端面，那里入射角较小。
然而，这种简单的解决方法有一些致命的缺点:
由于折射率对比度高，即使玻璃外表面有微小划痕，也会导致大量的光散射损失。因此，外表面必须具有高光学质量，并能很好地防止损坏和污垢。只有在玻璃周围涂上适当的缓冲涂层，这个问题才能得到一定程度的缓解;这种涂层不是高度均匀的，很难提供非常低的光学损失。
即使光纤很薄(例如直径为0.1 mm)，它也会支持大量模式(见第2部分)，这是不好的，例如当保持高光束质量很重要时。
然而，我们可以改变想法：不再是需要一个非常干净的涂层，而是使用另一个玻璃区域，即包层，其折射率小于纤芯折射率。
图2:具有包层的多模玻璃纤维，由折射率稍低的玻璃制成。玻璃/玻璃界面可以发生全内反射，但入射角需要更大。
这给了我们几个好处:
玻璃可以比塑料缓冲涂层更清洁和均匀。这已经减少了损失。
由于反射点的折射率对比度降低，界面的小不规则性不会像玻璃/空气界面那样造成严重的光学损失。外层界面的不规则性不再重要，因为光无法“看到”它们。
引导区域——被称为纤维芯——现在可以做得比总纤维小得多，如果需要的话。我们可以调整核心的大小，例如一些小的光发射器的大小。
通过小核心尺寸和弱索引对比度的组合，人们甚至可以获得单模制导(见下文)。
但是请注意，折射率对比越小，能接受的角度就越小:只有当入射角高于临界角时，才会发生全反射。在光纤输入面上的最大入射角由数值孔径NA确定:
NA是输入端面的最大入射角的正弦值。式中n0为纤维周围介质的折射率，在空气中接近1。
考虑到光的波动特性
前面的考虑是基于一个简单的几何光线图。特别是在小纤芯和弱折射率对比的领域，这张简单的图片不再代表光传播的精确模型，因为它忽略了光的波动性质。现在让我们把波的特性考虑在内。
首先，我们想象在均匀介质(例如一些玻璃)中的高斯光束。即使光束的波前是平的，在一个瑞利长度内，光束也会开始明显发散:
图3:均匀玻璃中 波长为1.5um的高斯光束。它最初以几乎平行的方式传播，但最终发散。
散度与波前的曲率密切相关。很显然，在光束轴上的波阵面在z方向上比在更高或更低位置的波阵面发展得更快。这些现象给了我们启发，:我们难道不能通过在光束轴附近减慢光的速度来对抗波前的弯曲吗?这可以通过在中心区域增加折射率使用非均匀结构来实现。事实上，如果我们只是单纯地将3 μm的半径折射率增加0.014，这种方法就非常有效:
图4:这是注入到阶跃光纤中的高斯光束。两条水平的灰色线表明了纤芯/包层界面的位置。这是利用RP Fiber Power 软件对光束传输进行模拟的结果。
数值孔径为0.3。几乎所有注入的高斯光束都被引导。如果我们使初始光束半径和纤芯区域变大，一个更低的折射率对比就足以达到这个目的。
请注意，即使光纤不是完全直的有些弯曲，也可以进行光的引导。如果弯曲不是太强，弯曲损失(即由弯曲引起的功率损失)是小到可以忽略的。
