RP系列 激光分析设计软件 | 光纤放大器设计第一部分

• 如果将一些泵浦光（通常波长比要传输的信号短）注入光纤，则该泵浦光会被激光活性离子吸收。这些被激发成一些亚稳态，即具有相对较长的上态寿命的激发电子能级。

重要的是，受激发射总是进入导致它的光的相同模式。因此，我们真正得到了信号光的放大，而不仅仅是增强了向各个方向的荧光。

铒离子

图 1： 三价铒离子的能级结构，以及一些常见的光学跃迁。

图 1 显示了这些离子的Stark 能级流形以及它们之间的一些重要跃迁。目前，我们将这些 Stark 能级流形视为简单的能级，尽管稍后我们将不得不重新考虑这一点。为简单起见，让我们从底部数水平流形；例如，让我们将级别4 I 13/2简单地表示为级别 2。

2级到1级的跃迁可作为激光跃迁，用于放大1.5-μm波长范围内的光，常用于光纤通信。使用的泵浦光通常具有接近 980 nm 的波长。这实际上将离子从基态（1 级）泵入到 3 级。从那里，玻璃纤维中的离子迅速衰减到 2 级。在最常用的二氧化硅纤维（更准确地说，是具有二氧化硅基材料的纤维）中，这是主要不是由于 2.9 μm 附近的光发射，而是由于更快的多声子跃迁，即通过发射多个声子（晶格振动的量子）。上层激光能级（2 级）寿命很长，具有上能级寿命大约 10 毫秒。当离子通过自发或受激发射再次下降到基态歧管（1 级）时，它可以再次被泵送。

由于非辐射跃迁3 → 2 相当快，因此模型中使用的水平方案通常可以简化。假设所提到的转变根本不需要时间——结果是任何时候一个离子只能处于 2 级或 1 级。在这里，我们也忽略了可能激发到更高能级，例如通过能量转移过程，如果铒浓度足够低，或者通过激发态吸收，则它们很弱，这对于通常使用的泵浦波长不会发生。

带内泵送

除了在 980 nm 处泵浦，我们还可以使用 1.45 μm 左右的泵浦源，将离子直接置于 2 级；这称为带内抽运。

图 2： 由于斯塔克能级歧管内的能量分布，不同波长的泵浦光和信号光可以与同一对歧管相互作用。

好吧，教科书会告诉你，激光放大不可能用两能级系统，因为泵浦波也会引起受激发射，无法达到粒子数反转。这原则上是正确的，但不适用于我们的案例，因为我们处理的不是真正的能级，而是斯塔克能级流形，每个流形都由多个子能级组成。它们的能量略有不同，具体取决于局部电场。非晶玻璃材料中的不同离子看到不同的场，总体上我们有一种“涂抹”的能级能量分布，如图 2 中的灰条所示。

现在这里发生的是泵浦波，其波长比信号波稍短（因此光子能量更高），最好将离子泵入歧管 2 的更高子级。在每个歧管内，有一个非常快的热化（在皮秒内），因此在低温（如室温）下，大多数离子将始终处于较低的子能级，泵浦光无法再从那里到达它们。因此，泵浦波的受激发射很弱。然而，波长稍长的信号光对受激发射更有效。反过来，它的吸收效果较差，因为吸收具有低光子能量将需要歧管 1 的较高子能级中的离子，这些离子在低温下也只是微弱地填充。

导致简单模型的有效过渡横截面

这部分有点技术性。如果您对了解物理细节以及如何计算光纤放大器的行为不感兴趣，您可以跳过接下来的几段并继续阅读图 4 附近的内容。

查看光谱细节，人们可能会觉得情况非常复杂：我们有一个实际能级（每个流形的子能级）的统计分布，对于任何光波长，多个子能级之间的跃迁可以发生。很难找出我们玻璃中能级的统计分布以及每对子能级的波长相关跃迁截面。那么我们应该如何设法对这个系统进行建模呢？

幸运的是，事实证明它比看起来要简单得多。我们可以如下进行：

• 我们不关心离子的确切位置，而只关心两个斯塔克能级流形的总人口。由于歧管内的快速热化，我们基本上总是在不同的子水平上具有明确定义的离子分布（玻尔兹曼分布）。（仅在某些具有强烈超短脉冲的极端情况下，可能与该假设存在显着偏差。）因此，我们无需考虑额外的自由变量。

• 例如，如果我们现在将离子暴露在某个波长的光下，我们再一次不在乎它们是如何准确地（通过哪些子能级跃迁）从歧管 1 泵送到歧管 2 的。我们只会得到一些整体跃迁率，它与光强I和歧管 1 中的离子密度成正比。在这里，作为比例常数，我们使用有效横截面σ ₁₂，它当然取决于波长（光子能量）：

• 如果我们将泵浦光和信号光都视为单色光，那么它们中的每一个通常都会有一些吸收截面σ ₁₂和一个发射截面σ ₂₁（泵浦和信号具有不同的值）。

对于通过 3 级（约 980 nm）的泵浦，我们当然会根据该跃迁到 3 级使用跃迁截面，而有效吸收截面为零。（请注意，泵浦光不能将离子再次下推至 1 级，因为泵浦光与 3 → 1 的跃迁不共振。该过程不会发生，因为离子从未在 3 级花费任何时间。）

所以我们最终得到了一个相当简单的模型，它只包含以下内容（参见图 3）：

• 考虑了两个级别，称为级别 1 和级别 2。

• 通过吸收泵浦光，离子可以从 1 级激发到 2 级。对于带内泵浦，泵浦的受激发射也是可能的。描述这些过程的两个参数是σ ₁₂p和σ ₂₁p。（为了泵入第 3 级，我们也可以称其为σ ₁₃p。）

• 离子可以通过信号光的受激发射去激发。此外，信号光可能会被吸收以再次将它们激发到 2 级。（这称为信号重吸收。）对于这些东西，我们有参数σ ₂₁s和σ ₁₂s。

• 从第 2 级开始，离子也可以通过自发发射下降。对于处于上态的离子，我们将有一个恒定的跃迁速率A ₂₁  = 1 /  τ ₂    ，其中τ ₂是上态寿命。

  
  

基于这些元素，可以很容易地建立一个速率方程模型。通过对泵入第 3 级所做的简化，我们得到方程组

对于分数级种群n ₁   =  N ₁   /  N dop和n ₂    =  N ₂  /  N dop。（我们将离子密度归一化为总铒掺杂浓度。）当然，其中一个方程是多余的，因为我们总是必须有n ₁  +  n₂   = 1。对于带内泵浦，必须另外包括泵浦的受激发射项。为具有其他波长的附加波插入术语也很容易。

请注意，方程系统是线性的，因此很容易求解。对于具有给定光学强度的稳态，我们可以简单地将左侧设置为零并使用关系n ₁  +  n ₂  = 1求解上态总体n 2。

如果不忽略非辐射跃迁 3 → 2 的时间，或者如果包含激发态吸收和能量转移效应，则需要更复杂的速率方程系统。对于后者，方程系统变得非线性，因此更难以求解稳态。当然，即使是这种情况，合适的软件也可以轻松处理。

现在让我们看看一些简单情况下的结果。首先只考虑泵浦波。图 4 显示了上州人口如何依赖泵浦强度：

为了增加强度，上州人口首先线性增加（虚线），然后趋于平稳；对于高强度，它接近 1 (= 100%)。请注意，在半径为 5 μm 的区域上使用 100 mW 的中等泵浦功率，我们已经得到 1.27 mW/μm²的泵浦强度，即超出图表中轴范围的值。我们看到我们很容易在光纤中获得强泵浦饱和：大量的上层人口意味着相应减少的低层人口，从而减少了泵浦吸收。对于 Yb 3+离子，具有更高的吸收截面，尤其是在 975 nm 附近，泵浦饱和效应甚至更强。

现在我们检查 1550 nm 处信号强度的影响，这是一个典型的信号波长：

我们可以从中学到几件事：

• 为了增加信号强度，上层人口不会变为零，而是接近某个有限值（这里：42%）。这是因为信号重吸收。对于高强度，必须在吸收和受激发射事件之间取得平衡。

• 较高泵强度的曲线开始时较高，但我们再次看到泵饱和。

• 使用假设恒定泵浦速率的通用公式计算的信号饱和功率仅为0.030 mW/μm² 。然而，较高泵浦强度的曲线表明，强信号饱和实际上需要更高的强度。这是因为泵速实际上不是恒定的，因为它会因泵饱和而降低。对于恒定的泵浦强度和增加的信号强度，泵浦率增加，因为基态人口增加。离子的快速再抽气使产生的放大器增益“更硬”。

对于 1600 nm 的较长信号波长，发射截面变得更小，而吸收截面变得更小。因此，该信号可以使上州人口进一步下降，但仅限于更高强度：

这些例子已经表明，信号重吸收和泵浦饱和效应对光纤放大器都有很大的影响，因此在将一些基本的教科书知识用于其他放大器系统时可能会完全误导，而这些影响可以忽略不计。

     

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