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我所理解的氢燃料电池(第九章:电堆-工作温度)

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9-4 电堆的工作温度  

9-4-1 定义  

因为电堆内部存在三进三出三独立的复杂结构,导致了电堆内部的温度并不是均匀的,从入口到出口,从内部到外部,从阳极到阴极都会有所不同,而温度恰恰是影响电堆性能的重要指标,所以确认哪种温度能代表电堆的温度是至关重要的。  

目前燃料电池电堆的主要冷却方式一般采用液冷的方式,在电堆温度是通过冷却剂的流动来维持的情况下,冷却剂出口的温度可以代表电堆的温度。  

电堆的冷却剂一般采用的是纯净水或水和乙二醇的混合液。  

这里就有个小问题产生了,冷却剂流过每一个极板,相当于把极板都串联了在一起,如果冷却剂是水,水是导电的,那么电堆不是内短了吗?  

其实这问题在立题的时候就是错误的,错误的认为是水是导电的,这应该和我们平时的认知有关,毕竟生活中的水的确是导电的,因为生活中的水含有杂质,这些杂质在水中会电离出大量的离子,这些离子能够在电场的作用下自由移动,从而使水具有良好的导电性能。水中含有的杂质越多,离子浓度越高,其导电能力就越强。  

但是电堆用的冷却剂是纯净水或水和乙二醇混合液,纯净水和乙二醇都是不导电的,水分子是一种共价化合物,在通常情况下,水分子自身的电离程度非常小,只有极少量的水分子会电离成氢离子和氢氧根离子,这些离子的浓度极低,所以纯水中可供传导电流的离子数量极少,导电能力极其微弱,其电阻率很高,可视为绝缘体。  

当然在整个燃料电池系统工作的时候,冷却系统难免会有杂质进入,这就要求冷却系统需要配备去离子设备,保持冷却剂一定的绝缘能力。  

9-4-2 温度对电堆性能的影响  

根据第二章所学的燃料电池热力学原理及方程式(2-15),可知燃料电池的理论电压会随着温度的升高而降低;  

根据第三章所学的燃料电池动力学原理,可知温度升高,会增加阴阳极的电化学反应速率(阿伦尼乌斯方程)  

,从而降低电化学极化;温度升高同样能增加交换电流密度和质子交换膜中的离子导电性,从而降低欧姆极化;  

随着温度的升高,动力学影响的电压损耗的减少要大于热力学影响下理论电势损耗的补偿值,简单理解就是动力学起主导作用,温度升高,有利于电池性能的提升。  

然而燃料电池的工作温度并不是越高越好,因为燃料电池的工作温度的上限是由质子交换膜来决定的。

由第四章内容可知,质子交换膜的主要功能取决于其自身的水合状态,温度过高会造成其脱水,导致电池性能下降;当温度超过100℃时,会接近质子交换膜的玻璃化转变温度(常规全氟磺酸膜PFSA的玻璃化转变温度是 113℃),会造成其损坏。所以采用PFSA的氢燃料电池的很少在大于90℃的温度下运行,一般常见的是80℃温度下运行,即冷却水出口温度。  

9-4-3 电堆的低温储存与启动  

温度过高,使水从液态变为气态,造成质子交换膜脱水;温度过低,使水从液态变为固态,造成氢氧无法在催化剂层进行电化学反应,并会破坏电极材料。  

所以,燃料电池在低温储存前,需要对电堆内部的水进行清除,避免结冰影响材料性能及部件结构。  

目前电堆去除内部残存水的方法一般采用停机吹扫,对于停机吹扫来说,难点是如何判断吹扫效果,也可以理解成什么时候停止吹扫?  

有很多方法可以检测电堆内部残余水的含量,但是对于实际应用的氢燃料电池来说,目前一般采用通过高频阻抗的变化来在线监测电堆中水的含量变化,这是因为质子交换膜在水合状态和脱水状态下的阻抗拥有不同的特性,如图9-5所示。  

9-5 吹扫过程中高频阻抗的变化  

在吹扫的第一个阶段,首先被吹扫出来的是来自极板流道和GDL中的水,这部分的水是不影响电堆的高频阻抗,所以第一阶段的电堆高频阻抗并没有随着吹扫时间而发生变化;在吹扫的第二个阶段,被吹走的是来自催化层中的水,这部分水会对高频阻抗有影响,所以在第二阶段出现了第一个台阶;在吹扫的第三个阶段,被吹走的是来自质子交换膜中的水,因为脱水状态的质子交换膜的质子传导率大幅下降,所以对高频阻抗影响很大,所以在第三阶段出现了较大的台阶,之后电堆的高频阻抗达到最大值并保持不变。  

低温储存之后的燃料电池,如果要再工作,就需要经历低温启动这个过程。  

低温启动过程中,电化学反应生成水,也会产生废热,所以电堆的低温启动是否成功在于低温启动过程中放出的热量是否大于电池温度升至0℃以上所需要的热量与散热之和。  

典型的氢燃料电池低温启动过程可分为三个阶段:第一阶段,电池开始发电并在阴极产生水,直到催化层内水饱和之前,水是不结冰的,产生的热量使温度提升;第二阶段,催化层内的水饱和之后开始在催化层表面结冰,电池温度也继续提升,此后的状态取决于结冰速度和温度上升之间的竞争关系,如果温度在催化层被冰完全覆盖之前能达到0℃以上,反应速度加快;如果催化层被冰完全覆盖,则反应停止;第三阶段,冰完全融化,温度继续上升,反应速度加快,直到电池正常工作。  

这里就产生了一个小问题,为什么催化层内部的水不结冰?

1. 催化层通常由多孔碳载体和铂催化剂构成,导热性较低,热量可能短时滞留于催化层内部,导致催化层内部的局部温度升高;

2. 纳米限域效应,催化层内的水存在于纳米级孔隙(通常直径2~5 nm)中。研究表明,纳米孔隙中的水由于界面作用和受限空间效应,其冰点可能显著降低(甚至低于-40°C)。

3. 溶质离子富集作用,催化层内的水可能溶解了离聚物释放的磺酸根离子或其他电解质,形成高浓度溶液,冰点显著降低(类似防冻液原理)。

由此判断,第一阶段至关重要,因为这时候水还没结冰,这个阶段延长的话,产生的热就越多,为第二阶段做好了准备。因此提高催化层和质子交换膜的容水能力可以增加电堆低温启动的成功率,其中一个手段就是在催化层添加保水物质,增加催化层在低温启动的容水量。  

另外,有实验结果表明,加大进气流量、降低启动负载电流密度可以提高电池启动能力。  

持续更新中.....


来源:闲村野夫
化学燃料电池电场理论材料
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首次发布时间:2025-02-25
最近编辑:3小时前
闲村野夫
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我所理解的氢燃料电池(第八章:极板II)

8-2-2极板的区块在极板的设计中,因为极板牵扯到氢气、空气和水的三个流场,一个单极板只涉及到氢气/水或者空气/水,所以需要把阴阳极板放在在一起设计,即使是单电池的开发,也是需要把两个单极板放在一起设计,这样才能体现极板“三进三出三独立”的结构。一般双极板要分成三大区块设计,一个是反应区,就是核心结构---流场对应的区;再有一个就是进出口区,进一步可以分为两类:三口同侧和三口异侧,图8-3所示,为三口同侧的双极板,图8-7所示,为三口异侧的双极板,空气/氢气进出口位于两侧,水的进出口位于上下。图8-7三口异侧双极板(百度)这里要注意一下,三口同侧和三口异侧的区别,三口同侧时,流场形式可以是直流道或,波浪型流道;三口异侧时,流场形式不能为直流道,必须是波浪型流道,只有这样,阴阳极的气体流道才能产生错位,水流道才可以在错位部分中形成进出通道。最后一个区块就是过渡区,它的主要作用就是引导气体和水从进口区到反应区和从反应区到出口区的过渡作用,同时还要保证气体被均匀地分配到每个单流道,因为过渡区的特殊结构,会造成此处的压损占据整个板损失的较大比重。过渡区的设计结构一般采用点状流场过度或者扇形流场过度。8-2-3流体的流动方式根据极板区块的设计,会影响到流体的流动方式,目前极板大体上可分为三种流动方式:同向流动、逆向流动、横向流动,为了更好的理解横向流动,可以把同向流动和逆向流动归为纵向流动。纵向流动可以理解为河水沿着流道流动,横向流动可以理解为河水逐渐变宽,变宽的过程就是横向流动的结果。定义上理解,横向流动是指流体(液体或气体)在垂直于主要流动方向上的运动。三口同侧时,流动方式只有纵向流动,三口异侧时,流动方式有纵向流动和横向流动,其中水在上下流同时,由于阴阳极流道的错位,会使水产生横向流动。目前双极板的设计中,都是采用氢气与空气逆向流动的方式,这样可以使湿度分布更均匀,获得更好的水化膜,从而提高电池性能。8-2-4流道的截面如图8-8所示,极板流道的截面一般有矩形、梯形、三角形及半圆形。图8-8极板流道的截面类型当然,还有一种比较特殊的类型就是变截面,相比于恒截面流道,变截面流道能够增加气体的气流扰动,增强传质,丰田第二代Mirai的阴极板在直流道设计了狭窄部分,产生了压力损失,气体更容易被吸入气体扩散层,从而提高氧气的扩散率和除水性能,如图8-9所示。图8-9丰田二代Mirai变截面流道通过对各种截面的研究表明,梯形截面能提供更加均匀的电流密度分布,再加上流量适应性好、能改善流动特性以及易于批量加工等优点,已经成为了目前行业主流的设计。极板流道在结构上,通常具有“沟”和“脊”的特征,其中与气体扩散层接触的部分被称为“脊”,为气体提供通道的部分被称为“沟”,脊决定了极板的支撑性、导电性和导热性,沟决定了气体分配和排水性,所以脊与沟存在一定的比例关系,这里就引出一个概念---“开孔率”,极板的开孔率是指极板上开孔(如用于流体通过的孔、透气孔等)的总面积与极板总面积的比率,计算公式通常为:开孔率=(开孔总面积÷极板总面积)×100%。通过图8-8所示,可以清晰辨别沟与脊的尺寸,但是在实际使用中,极板的流道是存在圆角的,如图8-10所示,以梯形为例。图8-10带圆角的脊与沟那么就有两个小问题,一是圆角的作用是什么?二是怎么定义带圆角的沟和脊的宽度呢?圆角的作用可以从三个角度来看,第一,圆角能改善流体的流动特性,圆角相对与尖角来说可以减小流动阻力,也能抑制涡流的形成;第二,提高稳定性,机械结构上圆角可以降低局部应力集中,减少流体对结构的磨损,同时降低应力腐蚀;第三,加工工艺上,更便于模具成型,精度和质量更容易掌控。带圆角的脊的宽度:从脊的一侧外边缘(包括与沟的圆角过渡部分)到另一侧外边缘的距离来定义脊宽。因为在研究脊的物理特性,如脊的热传导性能、机械强度等方面,这种定义更符合实际情况。它考虑了脊的完整物理尺寸,包括与沟连接的圆角部分。在计算脊的热传导横截面积时,这个实际物理宽度是重要的参数。带圆角的沟的宽度:将沟宽度定义为在流道沟的两个圆角的公切线上,切点之间的距离。也就是说,假设两个圆角是两个圆的一部分,找到这两个圆在沟内的切线,切线与沟壁的切点之间的距离就是沟宽。这种定义方式在考虑流体主要流动路径和有效空间时比较直观,它忽略了圆角部分对宽度的影响,重点关注了流体实际通过的最窄部分的距离,类似于将圆角部分看作是一种过渡区域。在研究流体的流速分布和雷诺数时,这个沟宽是重要的参数。持续更新中......来源:闲村野夫

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