通过单位“mbar·l/s”来简单认识燃料电池电堆的气密测试
第一次看见“mbar·l/s”有点懵，只知道是气密测试的泄漏率单位。
然后我就去查了一下，接下来就简单分享一下。
先举个简单例子，如果说水龙头滴水，那么在给定时间h内滴出l升水，水龙头的泄漏率仅仅用 l/h（升/小时）表示就可以了，因为水是不可压缩的。
但是气体不行，气体是可以压缩的，就不能像水一样那么简单的表示。
通过气体的理想状态方程可知，温度不变的情况下，体积与压力的乘积是定量。
PV=nRT
再举个例子，如果容器内有1升气体，且当前压力为 10 bars。如果这些气体通过容器壁上的一个漏洞向外泄漏，那么在正常大气压下（即 1 bar ），漏出气体的体积就会是10升，严格来讲应该是9升，还有1升留在容器内。
所以，气体的量可以表达为压力与体积的乘积，泄漏前后的乘积差值
再除以时间s，就可以得到气体的泄漏率，就是一开始提到的单位mbar·l/s。
注意这个地方要注意两个小问题点：
1.容器的压力是表显压力还是绝对压力？
绝对压力=表显压力+大气压力，所以这里的10bars是绝对压力。
2.气体的泄漏率的大小是越来越小吗？
气体压力是导致气体泄漏的驱动源，容器体积不变的情况下，压力在不断降低，所以泄漏率也会变小，直到压力差为0，泄漏率就为0，即泄漏率是一个平均值。
2-1.借着问题2，我们扩展一下思路，如果是气球泄漏的话，泄漏率会不会是个恒定值？
我只能说不一定，有兴趣的可以去研究一下。
虽说泄漏率的单位是mbar·l/s，实际测试中，燃料电池电堆的气密测试结果用的仅仅是压力值，即用保压的方法，在单位时间内，看看压降是多少。
之所以可以这么用，就是因为电堆内腔体积是不变的，变的只有压力。
下一话题，
我最近在学习流体仿真软件STAR-CCM+，我发现一个值得稍微讨论的小问题，个人觉得挺有意思的。
讨论背景（节选于分享的电子书）：
1.流体流过壁面时，紧贴壁面的位置会形成层流底层，流体在该处的流速很低（几乎可看作为0），故此处流体与壁面进行的是导热过程；在层流之外的区域，热传递方式主要是对流传热过程。
2.通常情况下，流体与壁面之间的对流换热可用下式表达：
Q=h（T1-T2）
我思考的问题是，既然流体与壁面先是导热，然后才是对流换热，为什么可以直接用公Q=（T1-T2）来计算流体与壁面之间的换热，是因为导热可以忽律不计，还是无法确认导热与对流换热的边界，或是导热发生的很快，导热与对流换热之间的温度梯度很快变为0？
说简单点，我认为导热和对流不一样，所以当它俩混在一起时，计算就应该分开计算。
就这个问题及我的想法，我请教了一下我的学弟---力学在读博士，他通过公式的演变，给我的解释是，导热与对流在本质上是一致的。
经过思考，我赞同这个观点。
首先，我反思了一下，我为什么会思考这样的问题，就是一开始，我从字面意思上就认为导热与对流是不一样的，说简单点就是看待问题太表象了。
其次，我再想，怎么去理解导热与对流在本质上是一样的，既然壁面处的流体速度为0，那么就可以理解：导热是静态物体间的传热，跟物体形态无关，对流就是动态物体间的传热，也跟物体形态无关。静态与动态的差别就是，静态时，物体间的温差是在逐渐变小的，此时的温差减小是一方增大，一方减小，互相靠近，直到温度平衡；动态时，物体间的温差也是减小的，但此时的温差减小是一方不变，一方减小，直到减小一方的温度等于不变方的温度。
举个小例子，煮完的鸡蛋放在盛满水的碗里，假设水与外界绝热，鸡蛋的温度是70℃，水是10℃，最终可能鸡蛋只能被冷却到20℃，这时的水也是20℃；用10℃流动的水去冲刷70℃的鸡蛋时，鸡蛋会被冷却到10℃，流动水的温度不会变。其实本质上都是鸡蛋与水的导热。
所以，我理解的是对流是一种特殊的导热。
这次的学习记录就写到这，难免会有差错，仅供参考。
