NFX|CFD边界层网格(2D)
边界层 Layered Mesh
普朗特（Prandtl）边界层理论认为粘性力只影响近壁区域，在此之外的区域（主流区或外流区），粘性力的影响很小。这样使得无法求解的N-S方程转化为可以求解的边界层方程和势流方程。这是普朗特边界层理论的重大意义。
普朗特边界层理论成立的条件需要满足两个条件：边界层必须很薄、雷诺数必须很大
式中：δ是边界层厚度，L是沿流向的长度
只有雷诺数很大，粘性力影响范围才很小，边界层才会很薄
对于层流问题，边界层的流动非常规则，可以基于普朗特提出的边界层方程求得。然而对于湍流运动，边界层的速度分布非常混乱，几乎找不出规律。这也给湍流的求解带来了很大难度。
此时前面所述的重要研究方法–湍流时间平均再次派上用场。
很显然湍流是典型的非定常运动，但如果把湍流边界层内各点的速度在足够长的时间内进行平均，就会发现平均后的流场是非常有规律的，按照这种平均速度所定义的湍流边界层与层流边界层有相似的规律。
研究者们再次将速度和边界层距离进行无量纲化，得到了如图所示的湍流边界层分布规律。
横坐标表示无量纲壁面距离:
纵坐标表示无量纲壁面速度:
其中，
在y+<5的区域，速度呈现非线性形式，该区域称为粘性子层；
在y+>60的区域，速度与距离几乎呈线性趋势，该部分区域为完全发展湍流，也称为对数律区域；
两部分之间的区域，常称之为过渡子层。
对于近壁面区域的求解，主要集中在粘性子层的求解，主要有两种方式：
1.直接求解粘性子层
求解粘性子层，需要保证第一层节点的y+值小于5，因此需要非常精细的网格。对于湍流模型，通常选择低雷诺数模型（如k-ω模型）。通常来说，若壁面对于仿真结果非常重要（如气动阻力计算、旋转机械叶片性能等），需采用此方法。
2.利用壁面函数
壁面函数要求第一层节点满足30<y+<300，当y+值过小时，壁面函数不可用，当y+值过大时，无法求解粘性子层。通常使用高雷诺数模型（如k-ε模型）。一般来说粘性子层不是特别重要时，选用壁面函数进行求解。
在NFX CFD中，通过Reichardt壁面扩展函数求解边界层分布规律：
边界层控制层数支持2种方式，第一层高度，每层总高度
提供指定边界层区域，只局部区域做边界层网格划分
程序自动关联几何体和网格之间的关系
软件答疑：
https://product.midasit.cn/qna/qna_list.asp
Q：软件下载和试用申请是有什么关系
A：软件下载是提供软件安装包程序的下载，下载后需要进行授权认证方能正常使用，认证的方式有云端线上认证或线下许可证认证方式，结合现场应用环境，进行试用授权码申请，申请后输入软件认证界面下，方可进行使用，认证码可对时间和功能进行授权，如果是已购买用户，输入提供贵司的授权码即可，无需试用申请。
