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Abaqus/Explicit精确轮廓接触功能应用

27天前浏览1245

        Abaqus/Standard和Explicit求解器以其解决一系列力学仿真场景的综合功能而闻名,尤其是求解非线性时。在力学环境中,非线性可能来自模型变形时几何刚度的变化、材料响应或“边界非线性”,这(通常)表现为零件之间的接触状态模拟的装配体的形状会随着求解过程而变化。

        在 Abaqus 的最近几个版本中,投入了大量的开发工作来缩小 Abaqus 中用于定义和跟踪接触的传统“接触对”方法与“通用接触”方法之间的功能差距,后者始于 Abaqus/Explicit,但已随着时间的推移迁移到 Abaqus/Standard。随着功能、鲁棒性和整体性能的提高,“常规接触”越来越成为指定接触交互属性的首选方法,然后将其留给求解器来计算何时应用它们是最有效的方法,因为解决方案继续进行。

      对于此类改进的示例,请考虑定义梁单元和相邻表面之间的接触的情况。在此工作流程中,历史上处理与梁单元接触的最可靠方法是使用节点到表面的交互,其中基于节点的表面是由底层梁单元形成的:它有效,但完全忽略了形状应用于梁单元的截面。然而,很长一段时间以来,用户还能够使用“外接圆形”轮廓将截面的接触表面近似为均匀的杆状轮廓:更好,但仍然不理想,特别是考虑到丰富的可以在 Abaqus 中定义的内置截面轮廓。

        从 Abaqus v2023 开始,用户可以要求解算器使用分配给梁单元的精确轮廓来定义与相邻实体的接触面,这是一个很大的改进。用户不再需要在 2D 或 3D 中对非圆形形状进行网格划分来创建接触面,这一切都可以在 1D 中完成分析。更好的是,在 GUI 或关键字选项中配置常规接触时,只需单击一个按钮即可激活此功能,如下所示。

图 1 – 通用接触精确梁横截面激活选项

        所有这些都在下面的示例中汇集在一起,其中具有六边形轮廓的梁单元在非常不均匀的表面上滚动。可见的六边形形状是在底层梁单元上以几何方式渲染的定义轮廓,以便能够看到正在发生的情况。此外,如上所示,在实体之间的交互处,启用了“一般接触”和“梁横截面分配”选项。在这种情况下,一个通用接触“所有外部”定义只需点击几下按钮即可(真正)处理所有这些复杂性。

图 2 – 包括激活的精确梁横截面选项的通用接触模型示例

为了说明这会产生机械上正确的响应,链接图显示了梁线上的一个节点由于相邻主体的轮廓而上升和下降时的垂直位移,加上六角形的角导致梁线上的额外凸起输出。

这只是 Abaqus 的功能在每个新版本中得到改进和扩展的一个例子,但还有更多。

来源:ABAQUS仿真世界
Abaqus非线性通用材料渲染装配
著作权归作者所有,欢迎分享,未经许可,不得转载
首次发布时间:2024-08-14
最近编辑:27天前
yunduan082
硕士 | 仿真主任工程... Abaqus仿真世界
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《Mechanics of Solid Polymers》4.1-4.2.1单轴拉伸加载

4.1 引言 连续介质力学是一个综合学科,它将固体力学、流体力学、热力学和传热学等机械工程的核心学科融合在一起。本书采用的方式是使用连续介质力学作为通用工具,以制定在接下来的章节中将提出的聚合物力学理论。在一些本科教材中,聚合物力学框架通常使用传统的小应变固体力学方法进行展示,以使理论不那么抽象。然而,这里采用了一种不同的方法。由于其机械特性,聚合物组件通常能够并设计成能够承受较大的变形。因此,聚合物力学研究者应意识到,仅仅谈论应力和应变是不够的,因为实际上存在不同类型的应力和应变可以使用,因此在处理聚合物时必须指定并正确使用不同类型的应力和应变。 最合理的呈现这些概念的方法是使用专为固体聚合物量身定制的连续介质力学方法。这里采用的方法是减少一些抽象性,同时保持直接的张量表示法,因为它相对简单。该章节内容意在自成一体,进行了相对简洁的表述,以便容纳在一个章节内。许多优秀的参考资料对这个主题进行了更全面的处理【1-8】。本章以关于小应变应力和应变定义的讨论开始,接着简要回顾了张量代数,然后按逻辑顺序介绍了不同的主题。4.2 应力和应变的经典定义 经典定义应力和应变的方法基于小变形的假设。正如下面所讨论的,这意味着每个材料点的位移函数依赖关系被认为是线性的。该线性理论对于单轴加载的含义在第4.2.1节中讨论,而对于多轴加载的含义在第4.2.2节中讨论。4.2.1 单轴加载 经典定义单轴变形下的应力和应变的如图4.1所示。该图展示了一个初始长度为Lₒ、初始横截面积为Aₒ的圆柱体,受到单轴加载的力F。圆柱体的底部被固定,顶部由于施加的力F而发生位移u。图4.1 单轴加载中小变形的应力和应变的经典定义示意图一般情况下,柱体的长度L可以载荷的非线性函数:L = L(F)。这个函数关系可以表示为泰勒级数展开式:在小应变理论中,只包括线性项(L(F)的一阶导数)。通过定义u = L- L0 和k = dF/dL,力-位移关系成为经典的线性弹簧方程: 机械应力定义为力的强度,即应力 = 力/面积。一个重要的问题是计算应力时应该使用什么面积。当在圆柱形试样上施加拉力时,它不仅会变长,而且通常会其横截面积缩小。我们先定义在给定施加力时圆柱的半径为r,初始(未变形)半径为ro,半径的变化为Ar,那么 r = r0 + Ar。在小变形方法中,半径的变化假定远小于初始半径:Ar << ro。然后,变形状态下的横截面积可以通过以下方式计算: 这意味着对于小变形,横截面积是恒定的,应力简单地由 a = F/A0 = F/A 给出。如前所述,应变由归一化位移 s = u/L0 表示。在这些定义下,应力与施加的力成正比,而与横截面积成反比,应变由归一化位移表示。请注意,应力可以取任何值,但应变必须大于 -1。 小应变经典理论基于一个假设,即在加载过程中发生的几何变化非常小,以至于可以用一阶线性表达式来表示。在这种理论中,只需考虑一种应力和一种应变测度。来源:ABAQUS仿真世界

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