首页/文章/ 详情

在MATLAB中使用矩量法(Method of Moments)

3月前浏览3136

将我们设置为星标账号,获取对您有用的知识!





矩量法(Method of Moments)是一种数值求解电磁场问题的方法。它基于电荷或电流在空间中的分布情况,并利用这些分布情况构建适当的电磁场方程。

一个简单的示例

As shown below👇


No.1:

问题描述与MoM

假设我们有一个带电体,想要计算其周围的电势分布。我们可以使用矩量法来解决这个问题。

  1. 定义问题:我们有一个具有已知电荷分布的带电体。

  2. 建立方程:根据库仑定律,电势满足拉普拉斯方程。在这个问题中,我们可以使用矩量法离散化电荷分布,然后使用电荷与电势之间的关系来建立方程。

  3. 离散化:将带电体分解为若干小区域,并在每个区域内计算电荷。

  4. 计算矩量:根据离散化的电荷分布,计算每个区域内的电荷。

  5. 建立方程组:根据电荷和电势之间的关系,建立线性方程组。

  6. 求解方程组:使用MATLAB的线性方程求解器求解方程组。

  7. 后处理:可视化求解结果,如绘制电势等值线。



No.2:

Matlab














































% 定义问题% 假设带电体是一个圆盘,半径为1,电荷密度为1radius = 1;charge_density = 1;
% 建立方程% 拉普拉斯方程:del^2 V = 0
% 离散化num_points = 100;theta = linspace(0, 2*pi, num_points); % 角度x = radius * cos(theta); % 圆盘上的点的x坐标y = radius * sin(theta); % 圆盘上的点的y坐标
% 计算矩量% 这里简化为直接在圆盘上离散化点,实际问题中可能需要更复杂的离散化方法% 在每个点上,电荷密度为charge_densitycharge = charge_density * radius / num_points; % 圆环上每个点的电荷
% 建立方程组A = zeros(num_points, num_points);b = zeros(num_points, 1);
for i = 1:num_points    for j = 1:num_points        if i == j            A(i,j) = 1;        else            distance = sqrt((x(i)-x(j))^2 + (y(i)-y(j))^2);            A(i,j) = log(distance); % 应用库仑定律,电势与距离成对数关系        end    end    b(i) = -charge; % 右侧项为负电荷end
% 求解方程组V = A\b;
% 后处理% 绘制电势分布figure;plot(theta, V);xlabel('Theta');ylabel('Electric Potential (V)');title('Electric Potential Distribution');
 






End



   

PS: 

矩量法(Method of Moments)是一种数值求解电磁场问题的方法。它基于电荷或电流在空间中的分布情况,并利用这些分布情况构建适当的电磁场方程。

简单来说,矩量法的思想是将电荷或电流分布离散化为若干个小的部分,然后在这些部分上应用基本的电磁理论来计算电磁场的性质。这些部分通常被称为“基函数”或“基本元素”。

在使用矩量法求解问题时,首先要做的是将问题的几何结构分解为一些离散的部分,然后在这些部分上计算电荷或电流的分布。接着,通过这些分布情况,可以建立电荷或电流与电磁场之间的关系,并将问题转化为一个线性方程组。最后,通过求解这个线性方程组,就可以得到电磁场的解,如电势、电场强度等。

矩量法的优点之一是它适用于各种复杂的几何形状和边界条件,而不需要求解解析解。但是,它也有一些限制,比如对于某些特定情况下的高频电磁场问题,可能需要较大的计算资源。






来源:灵境地平线

附件

免费附件.txt
MATLABUM电场理论Electric
著作权归作者所有,欢迎分享,未经许可,不得转载
首次发布时间:2024-08-04
最近编辑:3月前
周末--电磁仿真
博士 微波电磁波
获赞 22粉丝 18文章 163课程 0
点赞
收藏
作者推荐

偏微分方程怎么学习(五)

将我们设置为星标账号,获取对您有用的知识!偏微分方程在科学和工程领域中发挥着至关重要的作用,它不仅是理解和描述自然现象的重要工具,也为解决实际问题提供了有效的方法。随着计算机技术的不断发展,偏微分方程的求解方法也在不断进步,使得其应用更加广泛和深入。学习偏微分方程Asshownbelow👇No.7:经典偏微分方程--弦振动方程(2)弦振动方程的解法达朗贝尔(D'Alembert)解法也称为行波法。用来求解无外力作用下的自由弦振动方程。弦振动方程对于一根无外力作用、两端固定的弦,其振动方程可以表示为:其中,u(x,t)是弦在位置x和时间t的位移,a是波速。达朗贝尔解法达朗贝尔解法的核心思想是将振动分解为两个相反方向传播的波。假设解可以表示为:u(x,t)=f(x-at)+g(x+at)其中,f(x-at)表示沿x轴正方向传播的波,而g(x+at)表示沿x轴负方向传播的波。初始条件为了确定f和g,我们需要初始条件。通常,我们有两个初始条件:初始位移u(x,0)=Φ(x)初始速度αu/αt=ψ(x)将t=0代入u(x,t),我们得到:为了找到ψ(x)与f和g的关系,我们对u(x,t)关于t求导:然后代入t=0:解出f和g对ϕ(x)=f(x)+g(x)求导,得到:结合ψ(x)=a[g′(x)−f′(x)],我们可以解出f′(x)和g′(x):对f′(x)和g′(x)积分,我们可以得到f(x)和g(x)(注意需要给定积分常数,这些常数通常由边界条件确定,但在此自由弦问题中,我们假设弦的两端固定,即u(0,t)=u(L,t)=0,其中L是弦的长度)。最终,我们可以将f(x−at)和g(x+at)代入u(x,t),得到弦振动方程的解。这个解描述了弦上任意点x在任意时间t的位移,且这个位移是由两个相反方向传播的波叠加而成的。No.8:一些基本概念3、线性偏微分方程如果方程中关于未知函数及其各阶偏导数都是线性的,则称它为线性偏微分方程.例如,波动方程在线性偏微分方程中,不含有u及它的偏导数的项称为自由项;当自由项为零时称方程为齐次方程,例如,Laplace方程否则就称为非齐次方程,例如,Poisson方程一般的线性齐次偏微分方程可写为Lu=0,线性非齐次偏微分方程可写为Lu=f(x_1,⋯,x_n),4、叠加原理在物理学的研究中经常出现这样的现象:几种不同原因的综合所产生的效果等于这些不同原因单独产生的效果(即假设其它原因不存在时,该原因所产生的效果)的累加。这个原理称为叠加原理,它的适用范围非常广泛。叠加原理对于用线性方程和线性定解条件描述的物理现象来说,都是成立的。EndPS:弦振动方程在物理学、工程学、音乐学等领域都有广泛的应用。例如,在乐器制造中,通过调整弦的张力、长度和材质等参数,可以改变弦的振动频率和音色;在桥梁工程中,通过对弦振动的研究,可以评估桥梁的结构稳定性和安全性。此外,弦振动方程还是研究波动现象和偏微分方程理论的重要工具之一。来源:灵境地平线

有附件
未登录
还没有评论
课程
培训
服务
行家
VIP会员 学习 福利任务 兑换礼品
下载APP
联系我们
帮助与反馈