Matlab有限元编程：Newmark-Beta求解动力学问题(附源码)

21天前浏览1345

导读：上一篇《三维铁木辛柯梁单元Matlab有限元编程案例分析》，笔者通过matlab实现了三维铁木辛柯梁单元和弹性支撑单元的有限元编程。

本文主要讲解如何利用Matlab通过有限元编程实现框架结构在地震作用下弹性时程分析，重点介绍了Newmark-Beta求解方法（隐式方法）和瑞丽阻尼矩阵的基本原理及算法流程，并通过Matlab程序介绍了Newmark-Beta方法的和瑞丽阻尼矩阵的程序实现过程，其中框架结构采用铁木辛柯梁单元，其有限元方程的建立过程可参考往期博文《Matlab梁单元有限元编程：铁木辛柯梁VS欧拉梁讲解》。最终程序求解得到框架结构整体的位移时程，并通过震动动画进行展示，如下图所示。

框架结构地震作用下的动画

一、时间积分的隐式与显式方法

时间积分法瞬态求解器用于求解各类满足方程

的瞬态物理问题，如结构动力学问题等，其求解过程与时间相关，求解结果为物理量随时间变化的历程。其中，M、C、K为对应物理问题系数矩阵，如结构动力学问题的结构质量矩阵、阻尼矩阵和刚度矩阵；为对应物理问如结构动力学问题的结构位移、速度和加速度；f为对应物理问题的外部作用，如结构动力学问题的外部动力荷载。在时间积分技术中，当前时间步的未知值是基于前一个时间步的已知值计算得出的。根据计算过程和应用，时间积分技术可以分为两种类型：隐式和显式。让我们通过以下显示的位移（u）和速度（u'）方程，在时间步（tn+1）上讨论这两种技术之间的差异。

在隐式时间积分方法中，未知时间步的变量是通过使用未知时间步（tn+1）处的斜率（u'，u''）来计算的。由于位移、速度和加速度在时间步（tn+1）上是未知的，因此不能直接求解这些方程。比较典型的隐式时间积分法是Newmark-beta法，将在后文重点介绍。

在显式方法中，我们使用已知时间步的斜率（u'，u''）来计算未知时间步（tn+1）处的变量。由于位移、速度和加速度在时间步（tn）上是已知的，因此可以直接求解这些方程。中心差分法是典型的显示求解算法，在求解瞬t+dt时的位移U时，只需t+dt时刻以前的状态变量Ut，和U(t-dt)，然后计算出有效质量矩阵，有效载荷矢量，即可求出U(t+dt)，故称此解法为显式算法。时间步长的选择直接关系到数值算法的稳定性和计算时间。中心差分法的实质是用差分代替微分，并且对位移和加速度采用线性外插，这就限制了步长不可能过大，否则结果可能失真，显式方法可参考SimPC仿真秀专栏的博文《Matlab中心差分法求解单自由度系统受迫振动》或知乎文章https://zhuanlan.zhihu.com/p/702508310。本文重点介绍newmark-beta隐式方法

对于线性问题，上述两种方法从计算效率上没有明显的差别，但是对于非线性问题，隐式算法涉及迭代求解会影响计算效率。

二、Newmark-Beta求解方法（隐式）

有限元计算分析软件的时间积分法瞬态求解器采用作为求解方法。本文以结构动力时程分析问题为例，对法进行介绍。

结构动力时程问题的基本方程如下：

其中，M、C、K分别是结构的质量、阻尼和刚度矩阵；分别是结构任意时刻的位移、速度和加速度响应；是结构受到的随时间变化的外部激励。

为求得各时间点的结构响应，法对结构响应作如下假定：

其中，和是根据所需积分精度和稳定性来确定的参数，为积分时间步长。

由式（3）得到：

将式（4）代入式（2）并整理得到：

将式（3）、（4）、（5）代入时刻的方程（1）并整理得到：

将式（6）整理后得到：

其中：

由式（4）、（2）得到：

其中：

通过上述推导可知，对于一个结构，只要确定了结构的初始状态（t=0时刻的结构响应）和外部激励，就可以通过公式（7）、（8）和（9），利用t时刻的结构响应，将结构时刻的动力方程转化为一个等效的静力平衡方程（7），从而计算得到时刻结构的各个响应，进而逐步积分得到整个结构的动力响应。对每一时刻等效静力平衡方程（7）的求解，可直接采用静力学求解器进行求解，本质依然是求刚度矩阵的逆矩阵。

三、阻尼矩阵的建立

本文时程分析采用Rayleigh阻尼阵形式（瑞利阻尼矩阵）即

其中[M]和[K]分别是系统的质量矩阵和刚度矩阵；a0为与质量成比例的系数；a1为与刚度成比例的系数。

在瑞丽阻尼系统中，第i阶振型的阻尼比为

若定义第i,j阶振型的阻尼比，并列上式可以得到：

反解可以得到a0,a1的表达式

因此在程序中定义瑞丽阻尼矩阵时需要对系统进行模态分析，得到响应各阶模态的频率。带入上式进行a0,a1的计算，进而得到阻尼矩阵。

四、Newmark-Beta程序算法及源码

基于上一节的计算原理可以提炼出编程所需的算法流程，具体如下所示。

与之对应的Matlab代码如下：

function[uu,vv,aa,ttt]=NewmarkBeta1(t,dt,delta,beta,M,C,K,acc_x,Constr)n=length(t);beta=0.25;gamma=0.5;a0=1/(beta*dt^2);a1=gamma/(beta*dt);a2=1/(beta*dt);a3=1/(2*beta)-1;a4=gamma/beta-1;a5=(dt/2)*(gamma/beta-2);a6=dt*(1-gamma);a7=dt*gamma;uu(:,1)=zeros(size(M,1),1);;%位移初始值vv(:,1)=zeros(size(M,1),1);%速度初始值aa(:,1)=zeros(size(M,1),1);%加速度初始值P(:,1)=zeros(size(M,1),1);%荷载初始值P1(:,1)=zeros(size(M,1),1);%等效荷载初始值%I=ones(size(M,1),1);;%6*1单位阵I=zeros(size(M,1),1);;%6*1单位列向量fori=1:size(K,1)/3I(3*(i-1)+1)=1;%确定惯性力施加的自由度endK1=K+a0*M+a1*C;%形成等效刚度矩阵fori=1:n-1P(:,i+1)=-M*I*acc_x(i+1);%t(i+1)时刻结构的荷载P1(:,i+1)=P(:,i+1)+M*(a0*uu(:,i)+a2*vv(:,i)+a3*aa(:,i))+C*(a1*uu(:,i)+a4*vv(:,i)+a5*aa(:,i));%t(i+1)时刻结构的等效荷载uu(:,i+1)=(K1)\P1(:,i+1);%t(i+1)时刻结构的位移aa(:,i+1)=a0*(uu(:,i+1)-uu(:,i))-a2*vv(:,i)-a3*aa(:,i);%t(i+1)时刻结构的加速度vv(:,i+1)=vv(:,i)+a6*aa(:,i)+a7*aa(:,i+1);%t(i+1)时刻结构的速度ttt(i+1)=dt*(i-1);end