什么是电偶极子和磁偶极子
电偶极子,是理论上的一种天线。它假设其是一个无穷小的电流元,长度为dl,电流在整个dl长度中,电流的幅度和相位不会随位置发生变化,只是时间的函数。
与电偶极子相对应的,称之为磁偶极子。它假设其是一个半径为b的电小尺寸(2πb<< span="">λ0/10)小环,其上的电流的幅度和相位也不会随位置发生变化。
一般用球面坐标系来描述天线,因为在离天线很远的地方,从天线辐射出来的波是球面波。
电偶极子和磁偶极子的电磁场辐射表达式
上面的场分布是完整的场分布表达式,相当复杂。幸运的是,我们大多数时候,关注的是远场分布。在近场区域,1/r2和1/r3起主导作用,但是当距离变远时,1/r2和1/r3和相比作用变小时,即开始进入远场区域。
在通信应用中,收发天线的距离足够远,彼此处在对方的远场区域;但是在EMC领域,收发天线经常会在对方的近场区域,对低频则尤为明显。
电偶极子和磁偶极子的远场辐射表达式
处于远场时,我们可以值保留完整场部分的1/r部分,则上面的公式可简化如下:
时域表达式则是ejwt,然后取实部。
天线的远场分布,在局部可以类似于平面波,虽然整体来看,是球面波。
上述公式来看,场分布正比于1/r,I,dl和sinθ。因为这个特性,我们才可以通过距离D1处的场,推算出距离D2处的场。
但是,以上的等式,只有距离D1和D2都处于远场时,才能成立。
电偶极子和磁偶极子的辐射电阻
坡印亭矢量(Poynting vector)是指电磁场中的能流密度矢量。
由平均功率波印廷矢量,可知,平均功率的流向是远离电偶极子的,这也暗示了辐射这一概念。
然后在天线周围选择合适的封闭曲面对波印廷矢量进行积分,得到平均辐射功率;将平均辐射功率除以电流,即得到辐射电阻。
辐射电阻代表一个虚构的电阻,当两者携带相同电流值时,其消耗的功率与偶极子天线辐射的功率相同。所以辐射电阻代表的是辐射效率,越大,天线的辐射效率越高。
电偶极子和磁偶极子的辐射电阻如下图所示。
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